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EXPÉRIENCES
SUR LES POUSSIERES
DE
HOUILLE
environ 1/10 de seconde; puis un accroissement de pression conduit à un second palier, vers 150 ou 175 grammes, qui dure environ 2/10 de seconde; ces durées de stabilisation sont supérieures au temps nécessaire pour qu'une onde, issue du front de la flamme, y fasse retour après réflexion sur le fond de la galerie. Ensuite la progression de la pression, sans être d'une régularité parfaite, est du moins plus continue. Il faut observer que la théorie a supposé que la combustion se faisait par tranches, et que la composition du - nuage poussiéreux était constante. Or il n'en est pas exactement ainsi. La flamme s'avance en pointe et non par tranches, et cette irrégularité est particulièrement marquée pendant la période initiale, parce qu'alors la vitesse de combustion est plus faible et la flamme met un temps plus long pour passer de l'axe aux parois. D'autre part, la composition du nuage n'est pas, au début, uniforme sur toute la section de la galerie ; comme les poussières sont déposées sur le sol, les densités les plus favorables à la propagation sont atteintes dans les régions basses avant de l'être vers le sommet de la galerie ; la flamme progresse ainsi un peu plus vite au voisinage du sol qu'au plafond de la galerie. Enfin, comme le soulèvement n'est pas immédiatement complet, la courbe C du début n'est pas exactement la même que celle qui correspond, quelques instants après, à un nuage plus dense. Ces diverses causes de variations font l'objet d'études, qui ont bien été amorcées au cours de la quatrième série, mais qui nécessitent de plus amples développements, et intéressent le problème de la production des coups de poussières, plutôt que celui de leur développement ultérieur; aussi nous réservons-nous de donner plus tard les résultats plus complets des recherches entreprises dans cet ordre d'idées.
ET
SUR LES
MOYENS
DE
COMBATTRE
LEURS DANGERS
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Pour le moment nous nous contenterons de noter que la théorie n'en doit pas moins rendre compte de l'ensemble du phénomène, étant entendu que la position et la forme de la courbe C sont sujettes à varier quelque peu pendant la période initiale, où le soulèvement n'est pas encore tout à fait complet. En particulier, du moment que, par l'effet combiné des diverses causes d'irrégularités, la courbe de pression présente un palier d'une durée supérieure à celle qui est nécessaire pour l'aller et le retour d'une onde, du front de la flamme au fond de la galerie, cela prouve, d'après la théorie, que pendant au moins une partie de ce temps, les valeurs W a et 0 de la vitesse de l'air et de la vitesse moyenne de combustion satisfont à la fois à la relation : W a =(X-l)C
et à celle qui définit la vitesse de combustion en fonction de la vitesse d'entraînement ; la droite D et la courbe C sont voisines en ce point. La vitesse de l'air W a résulte de la pression observée : le coefficient À s'élève approximativement à 6,5, comme nous le verrons à propos des températures de combustion. La vitesse 0 est, dans la formule, une vitesse de combustion par tranches ; en fait, ce sera une moyenne, difficile à préciser par l'expérience, entre la vitesse de la pointe et celle des bords retardataires de la flamme. Par exemple, pour une vitesse d'air W a = 25 mètres par seconde, qui correspond à une pression observée de 120 grammes, la formule donne C= 4 m ,50, en sorte que a vitesse moyenne de propagation de la flamme, mesurée par rapport aux parois de la galerie, doit être de 25 + 4 m ,50 = 29 m ,50 ; pour W a == 35 mètres, c'est-àdire p = 160 grammes, on a 0 — 6 m ,40, ce qui donne une vitesse absolue de 35 m + -6 m ,40 = 41 m ,40. Les me-