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EXPÉRIENCES SUR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE
l'onde dilatée pour revenir au point d'enregistrement. La première de ces deux fractions du temps total est connue par un grand nombre d'essais ; la mesure de la température et de l'état hygrométrique dans la galerie avant le tir, et aussi la mesure, sur le diagramme, de la discontinuité, permettent la détermination de cette fraction de temps avec toute l'exactitude désirable. On en déduit par différence le temps mis par l'onde élémentaire à revenir jusqu'au point d'enregistrement. Or, cette onde progresse, dans son milieu, avec la vitesse du son. Il ne s'agit pas, rigoureusement, de la vitesse du son à la température qui régnait dans la galerie avant l'essai, car l'onde élémentaire en question progresse dans une atmosphère comprimée par l'onde de choc initiale, et par les autres ondes qui l'ont suivie ; cette compression adiabatique a été accompagnée d'un échauffement qu'il est aisé de calculer; l'augmentation de vitesse qui en résulte n'est, dans les divers diagrammes que nous avons analysés, que de 3 à 10 mètres par seconde ; elle serait moindre si l'on supposait que réchauffement ne fût pas adiabatique et que les poussières en suspension, ainsi que les parois, eussent pris leur part de cet échauffement ; en tout cas, l'erreur n'est qu'une fraction de 3 ou 10 mètres par seconde, donc faible, en sorte que l'on connaît, d'une manière assez précise, la vitesse relative de propagation de l'onde élémentaire de retour, mesurée par rapport au milieu dans lequel elle se propage. Or, on observe que la vitesse absolue de retour, déduite des temps lus sur le diagramme, est toujours notablement inférieure à cette vitesse relative. La différence mesure la vitesse d'entraînement du milieu dans lequel s'est propagée l'onde de retour. On a ainsi, par une lecture et un calcul simples, la mesure de la vitesse mo}T enne des chasses d'air pendant la période qui précède le retour de la première onde réfléchie par l'orifice.
ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS
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La théorie permet d'ailleurs de calculer directement la vitesse de ces chasses d'air à chaque instant ; car, pendant la période envisagée, il ne passe au point d'enregistrement que des ondes directes dont les variations de pression successives se lisent sur le diagramme. On en déduit les entraînements correspondants, qui tous s'ajoutent algébriquement, puisque les ondes sont toutes de même sens. La vitesse moyenne des chasses d'air successivement rencontrées par l'onde de retour est l'ordonnée moyenne de la courbe des pressions convertie en courbe des entraînements. Il est intéressant de rapprocher d'une part les évaluations ainsi déduites de l'application théorique de la relation entre p et iv, et d'autre part les mesures faites d'après la vitesse de retour de l'onde réfléchie. Voici, à ce sujet, les résultats obtenus par l'analyse de divers diagrammes. ( Voir TABLEAU A, ci-dessous.) Si l'on remarque que la précision des lectures et mesures comporte une erreur probable d'environ 3 mètres par seconde, on estimera qu'il y a d'une manière générale très bonne concordance entre la théorie et l'expérience. Une aussi bonne concordance pouvait très bien ne pas se présenter ; car la théorie comporte des hypothèses qui ne sont pas exactement réalisées : les mouvements d'air n'ont pas lieu rigoureusement par tranches, et par suite l'entraînement des chasses d'air tel qu'on le calcule d'après la pression, est un entraînement moyen, tandis que la première onde élémentaire dont on note le retour progresse par la voie la plus. rapide, c'est-à-dire en suivant les filets d'air dont la vitesse, de sens contraire, a la moindre valeur absolue ; il y a, d'autre part, l'effet des résistances «ue nous savons d'ailleurs peu important pendant cette période ; enfin l'onde de retour progresse non pas dans l'air pur, comme l'onde de choc initiale, mais dans un air chargé de poussières ; si les poussières les plus fines