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stm L'ÉCOULEMENT
409 La valeur de B donnée par la seconde, étant substituée dans la première, fera connaître la vitesse DES FLUIDES
petite par rapport à fl, nous aurons ici', au lieu de l'équation (1.9) .
2 i log., P'
P' mB
et les puissances supérieures des fractions 7r et é", B'
in2
---
1
1
7r
)2
c'est à dire
1"
13=p,
==.
F
B
1 -)2 B'
in B
/
rieure qui a lieu dans la section extrême CD. D'après ce résultat, les deux autres équations deviendront respectivement
mB B
vi
12'
,
1 2711
2 /7E
p,T/12,,-17+211:',1
(29)
on aura B =P' 0,89 ( P P'). On voit, par ces résultats, que la pression avant la section ef, est toujours plus petite que la pression extérieure P', qui a lieu depuis G H jusqu'en C D. Cet abaissement dans la pression intérieure est égal à peu près aux de la différence des pressions extrêmes P et P'. En substituant la valeur (29) de B dans l'expression (28) de la vitesse d'écoulement, cette expression don-
(27)
-- I
.132
J)'
2111>
nera une valeur de cette vitesse, qui sera toujours plus petite que
loceb P'
2 771
valeur qu'il faudra substituer dans l'équation (27). En donnant au rapport m la valeur 0,62,
\
B et B' représentent respectivement les pressions qui ont lieu dans les sections e f et G-H. La dernière de ces équations donne B' P', en sorte que la pression dans la section GH , comme on pouvait le présumer, est égale à la pression exté-
b.
±), substituant ces va-
(
cette équation donnera
log. y
B'
7r.),
leurs dans l'équation (28), et négligeant le carré
et au lieu des équations (22),
Io,
d'écoulement. 16. Supposons que la pression P surpasse très peu la pression extérieure P', la pression B différera également très peu de P'. En faisant P
P' (
B'
LASTIQUES.
k log.7
U= (28)
fi --"F"
vi
)
a
et qui s'éloignera d'autant plus de cette limite 11,B