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Journal des Mines (1808, volume 24)

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DOUBLE hirnAcrioN DE LA LUMIÈRE

DANS LES CRISTAUX DIAPHANES.

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qui fait rejaillir la lumière à la surface -des

qu'elle détruit. Or, on sait que dans ce cas, le principe de la moindre action subsiste toujours. A l'égard d'un rayon lumineux, soit ordinaire , soit extraordinaire , réfléchi par la surface extérieure d'un corps , ce principe se réduit à ce que la lumière parvient d'un Point à un autre, par le chemin le plus court de tous ceux qui rencontrent la surface. En effet, la vitesse de la lumière ,réfléchie est la même que celle de la lumière directe ; et l'on peut établir en principe général , que lorsqu'un rayon lumineux, après avoir éprouvé l'action de tant de forces que l'on voudra, revient dans le vide , il y reprend sa vitesse primitive. La condition du chemin le plus court donne l'égalité des angles de réflexion et d'incidence, dans un plan perpendiculaire à la surface, ainsi que Ptolémée l'avait déjà remarqué. C'est la loi générale de la réflexion à la surface extérieure' des corps. Mais lorsque la lumière, en entrant dans un cristal , s'est divisée en rayons ordinaire et extraordinaire, une partie de ces rayons est réfléchie par la surface intérieure à leur sortie 'du cristal. En .se réfléchissant, chaque rayon, soit ordinaire ; soit extraordinaire , se divise en deux autres ; en sorte qu'un rayon solaire, en pénétrant dans le cristal, forme par sa réflexion partielle, à la surface de sortie, quatre

tue aux corps en sens contraire , la vitesse

la direction. Supposons d'abord les surfaces d'entrée et de sortie, que nous nommerons première et seconde face , parallèles ; donnons au cristal

tions principales sont perpendiculaires entre elles , alors le rayon o'rdinaire sera rompu extraordinairement en passant dans le second cris[al , et le rayon extraordinaire sera rompu ordinairement. Dans les positions intermédiaires, chaque .rayon se partagera en deux autres à Son. entrée dans le second cristal.. Concevons maintenant que l'on présente Un

rayon rompu ordinairement par un premier

cristal, perpendiculairement à un second cristal coupé par un plan perpendiculaire à son axe; il est clair qu'une inclinaison infiniment petite

de l'axe sur la face d'incidence, suffit pour changer ce rayon en rayon extraordinaire. Or , cette inclinaison ne peut qu'altérer infiniment peu l'action du cristal , et par con-

% sé'quentla vitesse du- rayon dans son intérieur;

cette vitesse est donc alors celle dit rayon

extraordinaire, et par conséquent elle est égalé à ; ce qui revient au résultat d'I-Iuyghens.;

car on sait que la vitesse de la lumière dans les milieux diaphanes ordinaires , exprime le rapport des sinus d'incidence et de réfraction,

.sa vitesse dans le vide étant prise pour unité. Le principe de la moindre action peut Servir encore à déterminer les lois de la réflexion de la lumière ; car quoique la nature de la force corps soit inconnue, cependant on peut la considérer comme une force répulsive qui rend en sens contraire à la lumière la vitesse qu'elle lui fait perdre, de même que l'élasticité resti-

faisceaux distincts dont nous allons déterminer