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e2-;

GABLES AÉRIENS.

GABLES AÉRIENS.

444

étant la flèche du câble unique formé de la réunion des deux câbles partiels que nous envisageons. Les formules indiquées deviennent ainsi

445

et lt sin y

7:12

a)

[1(1

011

2tsiny

tÉ Vie+

211/7-a+n1

2

a

2

+rd.

1:1

4 It

Faisons une section M en un point de coordonnées x et y compris entre le contrepoids et la charge mobile. Soit 0, la tension du câble en M

et P2(112+

+1612h7-)'

D'ordinaire, cette dernière formule, appliquée aux ponts

dx

partie sur la projection horizontale : \I h ' +

remplacé par

4

t cosy,

01 (-17

suspendus, s'établit en supposant que la charge est ré-

dy =_ ds

est alors

4- Tr(/

= I'

x + ex2

271 sin y

dy dx

7-cx

t cosy

T

1

ou, en intégrant,

= p C12(1 + d\ 4-To

,

(a +

poids t, l'antre extrémité étant invariablement fixée (fig. 15, Pl. XIV). Soient P et Q les composantes de la ten-

sur sa corde. On a: +

t sin y

t cos y

Une section en M' fournirait : dx 02

(-6 = dy

02 7.7

"S (l

P = t sin y

x)

p.

D'où :

sion T à l'extrémité amarrée et soit y l'inclinaison variable de la tension t du dernier élément de l'arc relié à un contrepoids de même valeur. Comme précédemment, nous appellerons c le poids par métre du câble, p. la charge mobile et a son abscisse ; 1 sera la longueur de la corde. Le poids Tc du câble sera supposé uhiformément réparti

n's2

y == x tg y

4 h2).

Quand il s'agit de faire porter par un câble horizontal une charge mobile, nous considérerons la longueur totale en supposant qu'on applique à une extrémité un contre-

p

nx.

et

T2 --=4e (I + 16 Io)

2

P = sin y

x)

On en déduit :

et on a

ou) en écrivant d =--

11À

022 = clY

dx

-1- Et2 2 t p. sin y tg y

cos y

2n(t sin y

p.)x

n2z2,

t cos y

et

y = (x

(tg y

il

.t cos y

e)

,zt. cos y

Examinons d'abord la partie du câble située au delà de l'abscisse a. Tome V, 1884.