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e2-;
GABLES AÉRIENS.
GABLES AÉRIENS.
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étant la flèche du câble unique formé de la réunion des deux câbles partiels que nous envisageons. Les formules indiquées deviennent ainsi
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et lt sin y
7:12
a)
[1(1
011
2tsiny
tÉ Vie+
211/7-a+n1
2
a
2
+rd.
1:1
4 It
Faisons une section M en un point de coordonnées x et y compris entre le contrepoids et la charge mobile. Soit 0, la tension du câble en M
et P2(112+
+1612h7-)'
D'ordinaire, cette dernière formule, appliquée aux ponts
dx
partie sur la projection horizontale : \I h ' +
remplacé par
4
t cosy,
01 (-17
suspendus, s'établit en supposant que la charge est ré-
dy =_ ds
est alors
4- Tr(/
= I'
x + ex2
271 sin y
dy dx
7-cx
t cosy
T
1
ou, en intégrant,
= p C12(1 + d\ 4-To
,
(a +
poids t, l'antre extrémité étant invariablement fixée (fig. 15, Pl. XIV). Soient P et Q les composantes de la ten-
sur sa corde. On a: +
t sin y
t cos y
Une section en M' fournirait : dx 02
(-6 = dy
02 7.7
"S (l
P = t sin y
x)
p.
D'où :
sion T à l'extrémité amarrée et soit y l'inclinaison variable de la tension t du dernier élément de l'arc relié à un contrepoids de même valeur. Comme précédemment, nous appellerons c le poids par métre du câble, p. la charge mobile et a son abscisse ; 1 sera la longueur de la corde. Le poids Tc du câble sera supposé uhiformément réparti
n's2
y == x tg y
4 h2).
Quand il s'agit de faire porter par un câble horizontal une charge mobile, nous considérerons la longueur totale en supposant qu'on applique à une extrémité un contre-
p
nx.
et
T2 --=4e (I + 16 Io)
2
P = sin y
x)
On en déduit :
et on a
ou) en écrivant d =--
11À
022 = clY
dx
-1- Et2 2 t p. sin y tg y
cos y
2n(t sin y
p.)x
n2z2,
t cos y
et
y = (x
(tg y
il
.t cos y
e)
,zt. cos y
Examinons d'abord la partie du câble située au delà de l'abscisse a. Tome V, 1884.