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stm L'ÉCOULEMENT

409 La valeur de B donnée par la seconde, étant substituée dans la première, fera connaître la vitesse DES FLUIDES

petite par rapport à fl, nous aurons ici', au lieu de l'équation (1.9) .

2 i log., P'

P' mB

et les puissances supérieures des fractions 7r et é", B'

in2

---

1

1

7r

)2

c'est à dire

1"

13=p,

==.

F

B

1 -)2 B'

in B

/

rieure qui a lieu dans la section extrême CD. D'après ce résultat, les deux autres équations deviendront respectivement

mB B

vi

12'

,

1 2711

2 /7E

p,T/12,,-17+211:',1

(29)

on aura B =P' 0,89 ( P P'). On voit, par ces résultats, que la pression avant la section ef, est toujours plus petite que la pression extérieure P', qui a lieu depuis G H jusqu'en C D. Cet abaissement dans la pression intérieure est égal à peu près aux de la différence des pressions extrêmes P et P'. En substituant la valeur (29) de B dans l'expression (28) de la vitesse d'écoulement, cette expression don-

(27)

-- I

.132

J)'

2111>

nera une valeur de cette vitesse, qui sera toujours plus petite que

loceb P'

2 771

valeur qu'il faudra substituer dans l'équation (27). En donnant au rapport m la valeur 0,62,

\

B et B' représentent respectivement les pressions qui ont lieu dans les sections e f et G-H. La dernière de ces équations donne B' P', en sorte que la pression dans la section GH , comme on pouvait le présumer, est égale à la pression exté-

b.

±), substituant ces va-

(

cette équation donnera

log. y

B'

7r.),

leurs dans l'équation (28), et négligeant le carré

et au lieu des équations (22),

Io,

d'écoulement. 16. Supposons que la pression P surpasse très peu la pression extérieure P', la pression B différera également très peu de P'. En faisant P

P' (

B'

LASTIQUES.

k log.7

U= (28)

fi --"F"

vi

)

a

et qui s'éloignera d'autant plus de cette limite 11,B