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DU MATÉRIEL DES curims DE FER:
TENSION DES BANDAGES DANS LES BOUES
d'où
transversales du cercle de la roue par rapport au. rayon, on peut réduire cette inégalité à la suivante
ateI,
0,-
(1_ 5 +_Kr £.2r2 ( a
ur ( cc 2sina sina
_L
2 L2sina sina+ cosa
rI
a
Coscc
51 XiK r
(8,)
\
(6") -e2 (e
2D
CL
r-r
2D
ra
-
K 0r5 a 4 sin a sin a
D
,
pour que l'on puisse négliger le cube des arcs m,
on aura
D= 0 o,0005. - (r
Substituant ces expressions clans la formule (1) , on aura la force élastique normale à l'élément do), et il faut que son maximum par rapport à ü et soit inférieur, non-seulement à la résistance à la rupture, mais
a
encore à une fraction de cette résistance estimée en général à 1/6 pour avoir une sécurité complète. La plus grande tension élastique par millimètre carré ne devra pas, par conséquent, dépasser io kilogrammes; et l'on est ainsi conduit à l'égalité
pour a la plus petite des deux valeurs
K tzn[Qr( 2D
\pe
cos(a-0)
- \ [Kr' (a - 0
r)
a'
+r
1
' 6 ) 411 et l'on reconnaît facilement que l'on devra prendre a
(r - r)
o,0005
r) 6 + / 2 (r
x
r)
-te
K c0s(a-0)
sin a
Minimum.
o,0005
(r - r) j--r- 2D
r
/Ir
L'
Examen des cas où les rais sont très-rapprochés.
.],
o,0005
2 sin a)
cos a
Supposons maintenant, comme cela arrive ordinairement, que les rais soient suffisamment rapprochés
r-
-1-:) K [2!-12.--( a --1- cos a 2 sina) Ir 2 2S i o a sin a a I+ GI, ar2 ( a a± cos a ) a 2sina sin
Minimum, de
rt2
- 0) \ r)or' a( - cos(a sina
en prenant
sin a
Or' - I - GI1]
en posant D= LI,
cos (a - 0)
+ err) 2DL sin a E(51r2 - GI, -I)] a r r -r _d")= a Kr r cos(____ s2r(r -Fr) + do'
(r
a= Minimum.
Enfin les équations (8) et (6) deviennent
a
285
Si l'on tient compte de la petitesse des dimensions
sitic,r-ir+Qrs]
Kr' (E" - r)_41, [ - - -6Ili a r ,ci)-
en représentant par E', E" les portions du rayon n'In. Tolus XVI, 1859.
9
1)