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CONSIDÉRÉE AU POINT DE VUE MÉCANIQUE.
DE LA CHALEUR
Enfin M. Clapeyron, d'après une méthode de calcul que nous indiquerons plus loin , trouve 1,
1,15,
1,22,
1,27
Les termes semblables de ces trois séries diffèrent assez peu les uns des autres pour que l'on puisse rejeter les différences sur les erreurs d'expériences et la
diversité des éléments employés à constituer ces deux dernières. Supposons que l'on dilate ou que l'on comprime un 21. Lois de la dilatation gaz placé dans des conditions telles qu'il ne puisse red'un gaz dont la quantité cevoir aucune quantité de chaleur des corps environde chaleur est brusque, reste constante. nants. C'est ce qui a lieu quand l'opération produire le phénomène connu comme lorsque l'on veut du briquet à air. La formule (16) donne dans ce cas, en posant dQ,--o 173'
pdv
«po
o,
et comme
73V -p +ut
il vient
C V
22. Loi
de la dilatation des gaz dont la température reste constante.
A
donne, en ayant égard à la formule (14.) dv
po; ('+'")7,
d(?.
d'où, en appelant Q, la chaleur correspondant au volume y, et à la pression (22) Q
Q, =-A- p0v0(1+ at) log
1
-A- pivi log
formule identique à l'équation (15) et dont on tire les mêmes conséquences.
23.
Relation
dans un corps
, ou dl' =o, dont l'intégrale peut se
o. (23)
PY(v)
+ (v)t
constante
étant deux fonctions caractérisant la nature du corps. On voit ainsi que la pression devrait varier proportionnellement à la température lorsque le volume reste constant. et
v
1
pi
c'dt +pcdv
dQ
mettre sous la forme
Si l'on suppose a et y constants, on tire de là , pi les valeurs de p et y correspondésignant par dant à la température t,
+ at + ut,
ou son équivalente
(11-at) cl=p
ou, eu égard à l'équation (14),
(1+ at),:atit 2r.(y
Les formules (20) et (21) sont celles que donne Poisson dans son traité de mécanique (1). En supposant t constante ou dt =o, l'équation (16)
pression, Si l'on porte la valeur de p. donnée par la formule entrele lavolume on trouve que (19) dans l'équation (il) du n° 15 , et la température
et
dt+ (-(
555
(1) Poisson les a établies en posant une équation un peu moins générale que l'équation (r), en partant des mêmes principes; et la théorie de l'équivalent mécanique n'intervient ici
que pour démontrer que le rapport y peut être considéré comme constant.
quelconque.