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CONSIDÉRÉE AU POINT DE TUE MÉCANIQUE.
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DE LA CHALEUR
et enfin en appelant n le nombre d'atmosphères entenues dans p, o,0075n.
Ainsi un accroissement de pression d'une atmosphère abaisse le point de fusion de 00,0075 ;. il faudrait, par conséquent, plus de loo atmosphères pour abaisser le point de fusion de la glace de î degré. Si l'on suppose n = 8,1 et n 16,8 , on trouve t= 0,061 et t 0,126, chiffres qui diffèrent très-peu 0,1 2 9 déduits de l'expérience de ceux t 0,059 et t par M. W. Thomson, concordance qui vient encore à l'appui de la théorie mécanique de la chaleur. S 5. Essai sur la théorie des vapeurs. st. Constitutiou physique
des vapeurs,
Nous avons vu plus haut que les vapeurs, lorsqU'elles se trouvent à un état peu éloigné du point de saturation, ne se conforment pas exactement aux lois expérimentales qui régissent les gaz permanents. Ne serait-il pas possible de faire cadrer les mêmes lois avec les résultats de l'expérience au moyen d'une hypothèse sur la constitution physique des vapeurs, dont l'exactitude pourrait être contrôlée par des faits ultérieurs? Tel est le problème que je me suis proposé. De même que les liquides peuvent tenir en suspension leur propre solide, ou des solides hétérogènes, on peut admettre que les vapeurs, dans certaines conditions de pression et de température, peuvent tenir en suspension des globules de leur liquide, auxquels on pourrait supposer par exemple une constitution analogue à celle des bulles de savon.
En partant de ce principe, une vapeur ne serait autre chose qu'une vapeur théorique, ou soumise aux mêmes lois que les gaz permanents, tenant en suspension une certaine proportion de liquide dépendant de
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la nature du liquide, de la température et de la pression.
Pour être plus clair, supposons qu'il s'agisse de la vapeur d'eau. L'expérience montre que, dans le voisinage du point de saturation, sa densité par rapport à celle de l'air est supérieure à la densité théorique, et que son coefficient de dilatation va en diminuant à mesure que l'on élève la température. Ces deux faits se trouvent justifiés par notre hypothèse; d'une part, une fraction, quelque faible qu'elle soit, d'un liquide, mélangée à un fluide gazeux beaucoup moins dense, d'où une densité moyenne supérieure à celle de ce dernier ; d'autre part, si l'on élève la température, une partie de l'eau maintenue en suspension se volatilise, occupe un volume beaucoup plus grand ; d'où une dilatation totale supérieure à celle que prendrait le fluide aériforme s'il ktait pur. La chaleur spécifique de la vapeur d'eau paraît augmenter notablement à mesure que l'on approche du point de saturation. Et en effet, si l'on admet que la vapeur renferme de l'eau en suspension, cette eau se vaporisant partiellement par suite d'une augmentation de température, absorbe une certaine quantité de chaleur qui s'ajoute à la chaleur spécifique de la vapeur supposée à l'état théorique. M. Regnault a trouvé 0,475 pour la chaleur spécifique de la vapeur d'eau à une température supérieure
de beaucoup à celle qui correspond à la saturation tandis que précédemment MM. Lamelle et Bérard avaient obtenu 0,800. Or le procédé d'expérimentation de ces derniers physiciens laisse entrevoir qu'ils ont nécessairement opéré sur de la vapeur humide ; et, d'après nos idées, la volatilisation d'une fraction d'eau en suspension équivalente à o,0005 pour une augmentation de î degré de température, suffirait pour expli-