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DE LA CHALEUR 00
30
yo = 110
10
y, = 100
àyo =
=
100 20
0,8515, b= 156,25, a = 95,5,
f3= 0,87917
b ça7255,050 2(10
10000C;
b = 623,4
6195,5.
a= 55o b = 96,o5o io = 6196,95 = 6197
Les deux derniers points devant être considérés comme
défectueux, ainsi que nous l'avons fait remarquer plus haut, nous avons dû les laisser de côté. On voit que les trois valeurs obtenues pour Ç3, a, sont assez peu différentes les unes des autres, ce qui semble justifier l'emploi de notre formule d'interpo-
La formule obtenue 1o4A = 6197 + 623,4 [0,8791]Q
donne pour
lation; mais il n'en est pas de même des coefficients b, a. Nous pensons que la courbe qui représente le mieux
la loi cherchée est celle qui passe par les points n" 1, 4, 5, et dont les coefficients seront déterminés par les équations
350= a + io. a + h f3" 98= a. -i-bp"
d'où 252i323
240r
2/1.0
résultats obtenus plus haut, et nous poserons = z, z étant une fraction assez petite pour que l'on
D
0 = 100 0 = 150
=6197 à= 6197
D=-+ 5 D=± 15
3o
D=
6
110 = a+ bP"
95 = a+ br
d'où z
On a:
15f3023 [255 240 . po"' (5865 o32o [3o") ao = 0,8949
bp'=
= Ro" + 43. Po' z, P" = Ro" + 23. Po" z; d'où par une substitution (5796 10320) (3022
â =637o A = 6244
Mais la densité-limite ô nous paraissant un peu forte, nous avons cru devoir recommencer le calcul en réduisant de trois unités l'ordonnée du point n' 5, réduction basée sur le tracé graphique. Nous avons donc
puisse négliger les puissances supérieures à la première.
12 f3023[252 -- 240 P."
= 10 0= 20
35o=a+bp7
Pour résoudre l'équation en (3, nous considérons comme approchée la valeur = 0,8757 déduite des
z
585
et
y2= 98
d'où p
CONSIDÉRÉE AU POINT DE VUE MÉCANIQUE.
0,00547,
240
p"
=-- 0,01620"
=260,24
b
565,32
a
350 -147 =90 105=6190
et enfin (4)
10"à = 6190 + 565,32 [0,8949010