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DE L'INJECTEUR DE M. GIFFARD.
EFFETS MÉGANIketS
§ 1. DU TRAVAIL. MOLÉCULAIRE RÉSULTANT DE LA CONDENSATION DE LA VAPEUR.
Vapeur Silithauffée ramenée à eaturation sous la même prés:ion. ciiicevons , sous l'unité de poids, une masse de vapeur non saturée, sous la pression P, à la température zr, comprise dans un cylindre sous un piston, et soient x' sa densité, z la température de la vapeur saturée à la même preSsion ét x la densité correspondante. Nous supposeMs qu'une charge équivalente à P kilogrammes par mètre carré, soit uniformément répartie sur la face supérieu.re dû piston et que le tent *soit placé dans le vide. Admettons que par tin moyen quelconque, par exemple à l'aide d'Un autre piston adapté au fond du cylindre, on introduise graduellement sous le piston principal, de l'eau extérieure à la température A, et soit u le poids d'eau stric-
tement nécessaire pour ramener la vapeur à saturation. Le piston a dû descendre pendant cette opération, et la charge a développé ainsi un certain travail que nous allons calculer et que notis représenterons par F1. Représentons, pour abréger l'écriture, par a+bz la chaleur totale de la vapeur saturée à la température z, expression dans laquelle On devra supposer a -,---- 606,5, b -o,3o5 et soient c 0,475 la chaleur spécifique de la vapeur d'eau sous pression constante; a le coefficient de dilatation des gaz que nous prendrons égal à mott, p le poids spécifique de l'eau dont 'lotis négligerons les variations curespéhdant à celles de la température. La quantité de chaleur perdue par la vapeur en supposant c constant, ou en assimilant par approximation, la vapeur surchauffée aux gaz permanents, est c(z'
z),
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et la quantité de chaleur employée pour volatiliser le poids u de l'eau introduite u(a + bz 0). On a donc pour l'équation des échanges de chaleur c (z'
z)=u(a + bz 0);
d'où
c(ez)
a+ bzo' d'après l'ancienne théorie qui d'ailleurs ne donne pas des résultats numériques bien différents de ceux de la nouvelle.
Nous pouvons, avec une approximation suffisante, ad-mettre pour là vapeur, surtout lorsqu'elle est surchauffée, la loi de Gay-Lussac et poser
X,=X (1-faz) + az' D'autre part le volume de vapeur qui était primitivement u , et 1 on a dépensé par suite le travail est devenu
P (-,
+u
--x- ) augmenté de celui P. - qui est relatif à l' in-
troduction de l'eau. On a donc (1
4'
(I +u)
-r
u\, )
En remplaçant u et x' par les valeurs que nous venons de trouver, et négligeant le terme -, relativement très-petit,
u . . devant -, il vient
a + bz 0 Ce travail, qui dépend du facteur a., est très-petit par rapport