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FI.ÙORIE
près du centre jouiront de l'attraction la plus forte ; car ce sont les molécules du centre dont la sphère d'activité est, ln plus limitée , et elles reçoivent des autres molécules Moins de forces attractives contraires que celles qui sont placées à une plus grande distance du centre ; par ce moyen leur propre attraction réciproque conserve plus de son intensité originaire. Ainsi si l'on imagine que toutes les forces attractives particulières soient. réunies en un 'seul point central , on peut dire que ce point est le centre d'action de l'attraction , qui décroît à mesure qu'elle s'en éloigne ; principe dont la vérité est
démontrée dans la physique qui en fait une application fréquente. , Ainsi , en admettant que dans un cristal, tel que celui de la fig. .7,
l'union des molécules n'ait lieu que par ces attractions , et que ces molécules soient ellesmêmes si homogènes , que les centres .de leurs attractions particulières soient tous situés au même point., les choses se passeront comme il
vient d'être dit. D'oà il suit , que la manière
dont les globules de formation se surajouteront les uns aux autres , ne sera plus précisément la même qui a été décrite relativement à la lig' . 8,
mais qu:il sera produit une altération par les forces attractives des molécules particulières, lesquelles seront différentes en raison de leur distance au centre. Les différens degrés de cette attraction sa mesurent à espace égal par le tems auquel les attractions réciproques des globules ont lieu.
Par exemple, supposons que ces forces attractives s'exercent dans la raison inverse simple du 1,1
phénomène, dans ce cas la surface de chacun
DE LA CRISTALLISATION.
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globules de,. formation n, h (fg. 9), fièrement réunie , n'attirera dans un tems déterminé qu'un seul globule de superposition det e, tandis que dans le même espace de teins les deux les globules adjacens attireront, des
globules g et f, et l'autre les deux globules
o et n, que les troisièmes attireront les deux_
rangées i h et 7T1 l et celui du milieu la rangée c k; conséquemment il en résultera Ta figure
a c 6, car les parallèles ch,ag n'étant distantes l'une de l'autre que du rayon d'un globule de
formation, on peut les supposer ici coïnci-
dentes , et d'ailleurs nous avons dit qu'après la
cristallisation les surfaces des globules devaient
représenter une face plane produite par leur condensation. Il s'élévera ainsi sur tous les bords de l'hexagone des plans égaux et semblables , qui se termineront tous au même point e, en
sorte que cette superposition formera une
pyramide hexaèdre. Aussitôt ',que cette superposition a ,en lieu , les attractions de tous les globules sont mises en équilibre, vu que l'inégalité de distance au
centre, seule cause qui produirait ces attractions , n'existe plus : car ce centre était x moment de la superposition ; or c x d s;
donc toute inégalité ultérieure d'attraction doit cesser, et le globule e, situé perpendiculairement au-dessus du centre .27, attirera maintenant avec la même force que le globule d qui est le plus éloigné. de ce centre latéralement. L'accroissement ultérieur du cristal produira donc toujours une figure semblable à celle-ci. 27. 'ai représenté cette superposition comme arrivant à la fois : dans la nature elle, ne se fait
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