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EMPLOI DES COORDONNÉES CURVILIGNES.
EMPLOI DES COORDONNÉES CURVILIGNES.
tion de la lumière des astres (*) dans l'atmosphère ter-
d'ailleurs infiniment petites, qui les sépareraient, les impulsions reçues par les molécules M et M' altèrent nécessairement leur structure intérieure. Admettons qu'en l'absence de toute action extérieure, l'émission qui tend à disperser et à détruire la molécule M ait lieu d'une manière entièrement symétrique ; il n'en sera généralement plus ainsi lorsque M recevra, de la part de M', un choc dans la direction M'M. Si l'émission vers M' devient moindre que dans toute autre direction, c'est-à-dire si la molécule M' est, par ses propres émissions, un obstacle aux émissions de la molécule M, les choses se passeront évidemment comme si M' exerçait sur M une_ action attractive. Ainsi, un échange d'impulsions dues à des changements dans l'état physique des molécules mises en présence, peut
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restre; on peut la déduire de l'équation différentielle (22) en remarquant que, dans l'hypothèse oit l'on se place, S doit être invariable. Si le milieu traversé n'offre aucune résistance, la formule (23) devient identique à l'équation (21), laquelle exprime, comme on voit, un cas particulier d'une loi infiniment plus générale. 46. Forces attractives et répulsives. Mettons en présence, à une distance finie deux molécules pondérables M et M', et concevons que l'une de ces molécules, M par exemple, soit un foyer d'émission de fluides plus ou moins subtils; quelle que soit la cause de ce phénomène, on peut affirmer qu'il n'en saurait résulter aucune altération dans le mouvement du centre de gravité du système matériel formé par -la molécule M réunie aux fluides émis à partir d'un moment donné; en effet, ce mouvement ne dépend que des forces extérieures, et non des changements qui surviennent dans l'état physique du corps M, pris dans son ensemble. Si donc l'émission est nulle, ou seulement plus faible, dans une certaine direction ; si, d'autre part, les substances émises ne sont pas absolument dépourvues de densité ou de masse, le centre. de. gravité de la molécule M doit se porter dans la direction même où l'émission est supprimée ou diminuée. Supposons maintenant que la molécule soit également un foyer d'émission ; les fluides émis de part et d'autre soumettront les deux molécules à deux impulsions, ou à deux forces répulsives. Mais si l'on considère, comme on le fait d'ordinaire, chaque molécule comme un système d'atomes diversement disposés, les atomes étant eux-mêmes assimilés à des points matériels en ce sens que leurs dimensions seraient négligeables Par rapport aux distances, () Laplace, illéc. cét., t. IV, liv. X, chap. III.
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produire des systèmes de forces attractives et répulsives existant simultanément. Ces forces, si elles existent, se résoudront, pour chaque molécule (en écartant les composantes sans influence sur la translation du centre de gra-
vité), en une résultante unique qui sera, selon les cas, attractive ou répulsive. En admettant que la. réaction attractive soit toujours proportionnelle à l'impulsion de laquelle elle dérive, l'intensité de la résultante suivra évidemment la loi générale exprimée par la formule (23) du numéro précédent, si les impulsions sont transmises à travers un milieu homogène. 47. Origine des forces capillaires.
Les explications qui
précèdent sont-elles applicables aux phénomènes capillaires? Remarquons tout d'abord que les changements d'état qui seraient, dans cet ordre d'idées, la cause immédiate des attractions ne doivent avoir lieu que dans les régions superficielles. Or il se produit effectivement, à la surface d'un liquide quel qu'il soit, une modification moléculaire sans cesse renouvelée, qui transforme le liquide en vapeur on en fluide gazéiforme. La vaporisation serait donc l'origine des forces capillaires.