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EXPLICATION DES PHÉNOMÈNES OPTIQUES ANOMAUX
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digues toutes égales entre elles. L'empilement régulier, ne
de tout à l'heure pourra former régulièrement un cristal
laissant aucun vide entre les matériaux, ne peut se faire que
séparé, les douze cristaux ainsi obtenus s'emboîtant ensuite l'un dans l'autre, plus ou moins régulièrement, de manière à figurer extérieurement un cristal unique.
d'une seule façon, et l'édifice possède alors exactement la mêiiie symétrie que le parallélipipède. C'est le cas théorique.
On peut ensuite supposer un mélange de ces douze
Supposons maintenant que le petit parallélipipède ait
portions de même cristal, et l'on conçoit tous les pas-
une forme-limite, qu'il soit par exemple à peu près cubique sans l'être tout à fait ; on peut le tourner de douze façons différentes en plaçant successivement chacune des douze arêtes parallèles à une même direction, et dans ces douze positions, les petits cuboïdes ne se superposent à euxmêmes qu'a peu près. Théoriquement ils ne peuvent donc pas entrer, sans que leur orientation soit modifiée, dans un empilement cristallin régulier.
sages et toutes les transitions imaginables depuis l'iso-
Mais ces petits cuboïdes ont, les uns par rapport aux autres, les mêmes relations que celles qui existent entre les petits parallélipipèdes qui servent de molécules intégrantes à des substances isomorphes. Or l'expérience nous
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DANS DES SUBSTANCES CRISTALLISÉES.
apprend que, bien que ces parallélipipèdes ne soient pas exactement, mais à peu près seulement, superposables l'un à l'autre, la nature en tolère cependant la présence simultanée dans le même édifice cristallin. Quelles que soient les raisons de cette tolérance, elles s'appliqueront à nos douze petits cuboïdes, qui, sans changer d'orientation, et en restant, par conséquent, distincts les uns des autres, peuvent se rencontrer dans le même cristal. Nous pouvons donc trouver des édifices cristallins formés d'une substance chimique unique, mais clans lesquels les matériaux qui ont servi à les élever, au lieu d'être d'une seule nature, comm dans le cas théorique, seront de douze natures différente La manière dont les matériaux multiples d'un semblable édifice seront groupés ne peut étre prévue a priori, et présente souvent de grandes différences dans les cristaux d'une même substance. C'est ainsi, en continuant à nous servir de l'exemple choisi, que chacun des douze cuboïdes
lement presque complet de ces douze portions différentes
jusqu'à leur mélange absolument intime. Comme nous l'avons montré par de nombreux exemples, les observations
sur des lames minces permettent, dans beaucoup de cas, de constater et de suivre, en quelque sorte pas à pas, ces mélanges de plus en plus intimes. Lorsque le mélange est complet, lorsqu'il n'existe plus une particule, c'est-à-dire une portion finie du cristal, si petite qu'elle soit, qui ne renferme les douze matériaux différents qui entrent clans la
construction de l'édifice, une homogénéité d'une nature spéciale a reparu dans le cristal, et les observations optiques deviennent impuissantes à constater la combinaison qui se produit dans l'étendue de chaque particule. Le corps
paraît donc homogène, mais la véritable homogénéité et la loi réticulaire qu'on en déduit ne s'appliquent plus qu'aux particules, c'est-à-dire aux éléments très-petits du corps cristallisé: elles sont devenues des lois élémentaires.
Non-seulement je crois avoir montré .que cette théorie trouve dans l'observation la plus entière confirmation, mais j'ai fait voir, en outre, qu'elle donne l'explication 'd'un grarienornbre de phénomènes. C'est ainsi que l'orthose et l'harmotome, les carbonates de la série barytique et un très-grand nombre d'autres substances montrent des groupements de cristaux qui ne rentrent pas dans la loi ordinaire de l'hémitropie et s'expliquent très-aisément -par des assemblages de -cristaux à forme-limite. Les phénomènes que M. Scacchi a désignés sous le nom