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A L'INTÉRIEUR DES CYLINDRES DES MACHINES.
CONDENSATION DE LA VAPEUR
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Connaissant x, et G2G, on aura Q,' par l'équation (12):
VI= A(2
xiPi
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la chaudière, mais celle qui entre dans le cylindre et qui, à cause du passage dans l'enveloppe, est un peu plus forte que celle que renferme la vapeur à son entrée clans cette dernière.
dans laquelle Mx,
Prenons maintenant une machine Woolf. Le mélang e de vapeur et d'eau introduit dans le petit cylindre se condense en partie pendant l'admission. Une partie minime
= V,
On a d'ailleurs : Q',
AG, M(q,q,4-
xopo-x,pi);
x0)- R qui est égal à Q,
on aura donc M (X
Q,'.
18. Il n'a été question clans ce qui précède que des machines à un seul cylindre sans enveloppe. La même méthode de calcul s'applique aux machines à enveloppe et aux machines à deux cylindres du système Woolf ou Compound.
Dans les machines à enveloppe de vapeur, la chaleur fournie par la vapeur qui se condense dans l'enveloppe ne se communique pas à la vapeur pendant la période d'admission, puisque la température à l' extérieur et à l'intérieur du cylindre est à peu près la même. Elle est employée tout
entière, avec la chaleur provenant de la
condensation de
intérieure, à augmenter le travail et la chaleur internes
la vapeur pendant la détente, et à pourvoir à la perte
à
l'échappement, ainsi qu'au refroidissement extérieur. Si donc nous désignons par ne, la quantité d'eau con-
densée dans l'enveloppe par coup de piston et que
l'on
devra mesurer, l' equation (8) devient [31(X
x.)
77,0]r0=Q1+
de la chaleur ainsi cédée aux parois est restituée au mélange pendant la détente ; parfois même la condensation continue pendant la détente, si celle-ci est faible. À la fin de la détente, ce qui reste de la chaleur cédée aux parois (Q,') correspond à ce que nous avons nommé ci-dessus perte à l'échappement. Seulement ici cette chaleur, au lieu d'être emportée pendant l'échappement, est restituée en grande partie au mélange gazeux pendant la longue détente qui se fait pendant la course du piston dans le grand cylindre. Au moment où le tiroir du grand cylindre ouvre la communication avec le petit cylindre, la pression baisse brusquement de P1, pression finale de la détente, dans le petit cylindre, à P,, pression du commencement de la course du
grand piston à cause de l'augmentation de volume et à cause des condensations qui se produisent dans l'espace nuisible ou clans le réservoir intermédiaire.
A la fin de la détente dans le grand cylindre, on a une pression P,; ce qui reste de la chaleur emmagasinée dans les parois et non récupérée par le mélange gazeux constitue la véritable perte à l'échappement, que nous nommerons Q,'.
+ R.
(17)
En conservant les notations déjà employées et affectant des indices o, 1, 2 et 3, les quantités correspondant aux
Q, et Q,' se calculeront d'ailleurs comme précédemment.
pressions Po, P P, et P et appelant tn, et ///,', R' et R",
11 est nécessaire de remarquer que, dans ce cas, la quanX) M tirée de l'équation (17) représentera, non tité (1
la quantité d'eau condensée dans l'enveloppe et le refroidissement extérieur afférents à chacun des deux cylindres,
plus la quantité d'eau entraînée par la vapeur sortant
de
on aura :