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SYSTÈME DE M. L. GIJINOTTE.
MACHINES D'EXTRACTION.
Mais alors il est évident que le cercle II devient absolument
inutile, et que les cercles I et III suffiront pour l'étude de toutes les phases de la distribution Le cercle I représente le mouvement du 1" tiroir par rapport à la glace ; Le cercle III représente le mouvement du 2° tiroir par rapport au premier. Or, la fig. )3 de la PI. H montre que le taquet fermera la lumière du tiroir principal lorsque son déplacement relatif sera de y. Décrivons avec y comme rayon un cercle IIII de centre O. Ce nouveau cercle coupe le cercle III en un point f. Of est le déplacement relatif du taquet pour la position 0M9 de la manivelle. Ce déplacement est négatif parce qu'il se compte à partir de 0 en sens contraire de 0M<;
plus, il est égal à y; ce sera donc pour la position OM de la manivelle que l'admission sera coupée. Cela se fera sans que les périodes d'échappement, de compression, etc., en soient modifiées.
C'est sur ce principe que sont fondées les distributions Meyer, Polonceau et Guinotte.
Mais il y a un moyen beaucoup plus simple d'arriver au même résultat sans passer par l'intermédiaire du cercle II, lorsqu'on tient compte du théorème suivant, énoncé pour la première fois par M. Guinotte et appelé le Théorème du parallélogramme des excentriques.
Le mouvement relatif de l'un des tiroirs par rapport au second est identique au mouvement absolu que communiquerait au premier un excentrique idéal OG (fig. 7, Pl. I) égal et parallèle à la droite DF qui joint les centres des deux excenLe sens est celui de D vers F, c'est-à-dire dirigé triques. vers le centre de l'excentrique guidant celui des deux tiroirs
dont on étudie le mouvement relatif. Considérons en effet le triangle ODF, il reste invariable de dimensions dans son mouvement de rotation autour de l'axe 0. On a à chaque instant, par projection sur OX
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Projection de OF =_ projection de OD + projection de DF,
ou écart du 2e tiroir = écart du 1" + projection de DF,
ou enfin écart du 2* tiroir
écart du 1" = projection de OG.
Le déplacement relatif du 2° tiroir est donc à chaque instant égal à la projection de OG sur la direction de la glace. Son mouvement relatif est par conséquent identique au mouvement absolu que l'excentrique d'excentricité OG communiquerait à ce tiroir ; cela démontre le théorème. Pour construire le diagramme, il suffira de prendre OE symétrique de OG par rapport à la normale OY à la direction de la glace, et de décrire sur OE comme diamètre un cercle qui ne sera autre chose que le cercle III. Ce cercle s'appelle souvent le cercle polaire relatif. Pour une position quelconque de la manivelle, il interceptera sur celle-ci une corde égale au déplacement relatif correspondant du 2° tiroir par rapport au premier. La figure fait voir qu'inversement l'excentrique qui produit le mouveinent absolu
du taquet est la résultante géométrique de l'excentrique produisant le mouvement relatif et de celui produisant le mouvement absolu du premier tiroir (ou mouvement d'entraînement). Autrement dit : lorsqu'un tiroir participe simultanément à deux mouvements produits chacun par un excentrique distinct, son mouvement résultant sera celui que produi-
rait un excentrique fictif, dont l'excentricité serait égale en grandeur et position à la diagonale du parallélogramme construit sur les deux premières excentricités. Les excentriques se composent, par conséquent, de la même manière que les mouvements et les forces. Ce principe est utile pour obtenir des dispositions cinématiques simples destinées à produire le mouvement des tiroirs dans des conditions données.