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A LUMIÈRE PARALLÈLE. EMPLOI DU MICROSCOPE POLARISANT
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orne précieuse parce qu'elle présente des sections presque rectangulaires qui ne s'éteignent pas, comme les sections similaires de l'orthose, suivant leurs côtés. La zone perpen« diculaire à g, est malheureusement moins caractéristique que la zone ph, et l'on a commis de nombreuses erreurs à son égard. On doit à M. Des Cloizeaux des données !êiierognine. qui permettent de repérer avec une précision suffisante la
position des plans principaux d'élasticité du microcline. Prenons l'arête pg, perpendiculaire au plan de la fig. 49, Pl. X; soit Z sa trace sur la sphère de rayon 1. Le plan contenant la bissectrice et l'axe d'élasticité moyenne fera, dans l'angle obtus pgi= 90016' = Z avec p avec g,
un angle de un angle de
it
81" = E; = D.
Le triangle sphérique ZDE est ainsi compléternent déterminé ; son côté ZE est égal, d'après M. Des Cloizeaux, à 15° 2 /.
Il nous est facile maintenant de repérer le point .n où la normale optique vient percer la sphère, et qui sert de
pôle au grand cercle précédent. Menons, en effet, par Z le grand cercle perpendiculaire au grand cercle ED ; il vient couper ce dernier en M et l'on a = 15°17'. MZE = 8° 49',
Le plan des axes optiques passe par n; il s'abaisse d'avant en arrière (en supposant qu'on ait l'arête obtuse pg, en haut, à droite, et perpendiculaire au plan du tableau vertical), et sa trace sur g, fait avec pg, un angle ZT à 6.; le grand cercle nTb déterminera, par son intersection avec le précédent, la bissectrice b. M. Des Cloizeaux donne, pour l'écartement des axes optiques d'un rnicrocline de Mursinsk, une série de valeurs
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dont on peut déduire la moyenne 2V = 83° 42'. Cet angle paraît légèrement variable avec les diverses espèces de microcline ; cependant il correspond avec assez d'exactitude aux extinctions connues des faces p et g,. Zone pg,. On pourrait calculer les constantes a p, y de cette zone et la construire par points, soit au moyen des formules établies plus haut, soit par la construction graphique précédemment indiquée. Mais il est préférable de remarquer que l'arc de grand cercle bM, perpendiculaire
au plan des axes optiques, est très-petit et au plus égal à 5°. Si donc on fait tourner l'ellipsoïde d'élasticité du microcline d'environ 5° autour de sa normale optique, b viendra en M et l'arête pg, sera contenue dans le plan de la bissectrice et de la normale optique à une distance y0 =-_MZ=15°17' de la bissectrice, c'est-à-dire intérieurement au plus petit angle fait entre eux par les axes optiques. La courbe des extinctions décroîtra donc de 15°17' à o° (lorsque le plan de zone passera du plan des axes optiques à un plan contenant pg, et l'axe d'élasticité moyenne), sans passer par des maxima ou des minima. Si l'on a affaire à deux lamelles hémitropes suivant la loi de l'albite, l'axe de rotation étant perpendiculaire à 91, l'ellipsoïde d'élasticité du second cristal prendra, par rapport à cet axe, une position symétrique du premier, et il est facile de voir que cette position peut être atteinte an moyen d'une rotation de 18o° 2><8°, 33 =162° 54' autour de l'arête pg,, restée commune aux deux cristaux. La courbe d'extinction du second cristal (Pl. X, fig. 5o) sera donc simplement celle du premier dont on aurait transporté l'origine à 162°34' dans le sens des x positifs. Il en résulte que les deux courbes se coupent à mi-distance, pour x = 81°271, c'est-à-dire au point même où le plan de zone se confond avec la face g,. La somme en valeur absolue de leurs ordonnées est maximum ou minimum 90° plus loin, pour x 1710 27'; car il est facile de voir