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TRANSMISSION ET DISTRIBUTION DES FORCES MOTRICES
même. On s'en rendra mieux compte en assimilant l'aimant à un solénoïde. Si l'on approche d'un des pôles de celui-ci (Voy. fig. 18, où l'on a supposé le pôle sud) un conducteur fermé, non-seulement un courant induit de sens opposé à celui du solénoïde prendra naissance dans le conducteur, mais un pareil courant prendra naissance dans le solénoïde lui-même, et en affaiblira le courant préexistant. Si au contraire on éloigne le conducteur de ce pôle, un courant induit de même sens prendra naissance, soit dans le conducteur, soit dans le solénoïde, et renforcera le courant préexistant dans celui-ci. Semblablement, s'il s'agit d'un aimant, il y aura.affaiblissernent de l'aimantation dans le premier cas, et renforcement dans le second. Ces deux effets pourraient être considérés comme se compensant si l'aimant était éloigné de son point de saturation, mais comme .il en est généralement très-voisin, l'effet de renforcement sera moins sensible que celui d'affaiblissement, et ,celui-ci sera prédominant. Si l'on suppose que l'excès de ce dernier effet sur le premier soit proportionnel à l'intensité, on. posera M
Mo- pi
(5)
z
()CM,
B.+ toCp,
Ri OU
L'intensité ne pourrait donc pas dépasser la limite
M
S5,
et
cette limite correspondrait à une vitesse infinie ; cette remarque est sans grand intérêt, car il est probable que l'équation (5) ne peut être valable qu'autant que la diminution pi est petite par rapport à Mo. Si le générateur est à électro-aimants, et c'est le cas le plus important au point _de vue industriel, M dépend évidemment de l'intensité. La valeur que prend M pour i= o, et qu'on nomme magnétisme rémanent, est assez faible pour être négligée quand on considère une machine en marche
régulière, malgré le rôle important qu'elle joue dans la
mise en train. Pour de faibles intensités, et pour de petites variations de l'intensité, M est à peu près proportionnel à i, mais tend vers une limite déterminée, quand i croît indéfiniment. Pour de très-fortes intensités on pour-
rait à la rigueur assimiler le magnétisme de l'électroaimant à celui d'un aimant permanent. Si l'on voulait exprimer M en fonction de i par une relation empirique et continue qui tînt compte des 'faits précédents, un pourrait représenter cette grandeur par l'ordonnée d'une hyperbole équilatère, comptée à partir d'une droite menée parallè-
lement à l'asymptote et du côté concave, les intensités
cie .qui combiné .avec (4) donnera .
A GRANDE DISTANCE, Ar MOYEN DE L'ÉLECTRICITÉ.
C (M 0
correspondantes ,étant représentées par les abscisses comp(6)
Tandis que M serait représenté en fonction de i par l'ordonnée de la droite AB (fig. 19) dont l'équation est (5),
et par conséquent s'annulerait pour i OB = P., la vitesse angulaire tz) nécessaire pour produire l'intensité i se trouverait représentée par l'ordonnée de l'arc -d'hyper. bole OC, .ayant pour asymptote la droite EN parallèle à l'axe des ordonnées et correspondant précisément à
tées sur cette parallèle, à partir de sa rencontre avec la courbe. Soit x'y = aMo l'équation de cette hyperbole rapportée aux asymptotes O'd et O'y' (fig. 20), Mo _,--- OA étant
la limite vers laquelle croît M, et a = BO étant l'abscisse indéterminée du point 0 pour lequel .= Mo. Son équation rapportée aux nouveaux axes Ox et Oy s'obtiendra en posant y' = Mo y, x' = a + x, et sera par conséquent :
(a + x)(M0 y) = aMo
oi
xy
ay
Mox= o.
Pour déterminer a, supposons que l'on connaisse le rapport de proportionualité de M avec i pour les plus