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282 PROPRIÉTES OPTIQUES DES MÉLANGES CRISTALLINS
DE SUBSTANCES ISOMORPHES, ETC.
posée avoir tourné de 1800 autour d'une droite, normale aux faces g1, qui est presque un axe de symétrie du microcline.
Pour obtenir l'ellipsoïde inverse de l'orthose, il
faut
ainsi, si l'hypothèse est vraie, composer deux ellipsoïdes, identiques entre eux et à celui du microcline, symétrique. ment placés par rapport au plan g1 qui leur est commun. Les deux axes de l'ellipsoïde de l'orthose situées dans le plan g' doivent donc avoir les mêmes directions que celles des sections principales du microcline dans ce même plan. C'est ce que l'observation confirme en effet de la façon la plus complète. Dans le microcline l'une des directions d'extinction menée à partir de l'angle solide obtus o, fait, clans l'angle obtus des arêtes pgi et hg', un angle de 5 à ô° avec l'arête pg'. Dans l'orthose l'axe d'élasticité a, situé dans le plan g', et mené, à partirde l'angle obtus o, dans l'angle obtus des arêtes pgi et hgi, fait avec pgi un angle égal à 50 18' (Des Cl.).
Généralisation des lois de Fresnel. Milieux atomiques. On peut considérer la théorie précédente à un point de vue plus général. La théorie de la double réfraction, telle qu'elle est due au génie de Fresnel, suppose un milieu homogène, c'est-à-dire ayant la même na-
ture en tous les points d'une droite
quelconque. Cette
hypothèse admise, la démonstration de Fresnel peut être regardé comme rigoureuse ou plutôt comme à peu près rigoureuse, pour les milieux peu biréfringents où la composante de la force élastique normale à la vibration peut être regardée comme négligeable. Mais les corps de la nature ne présentent pas la structure que l'exactitude de la théorie réclame. Nous savons d'une manière absolument certaine qu'ils sont composés par la juxtaposition de molécules identiques entre elles. Ces molé-
cules ont toutes la même orientation dans les cristaux, et
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leurs centres de gravité immmobiles y forment les noeuds d'un système réticulaire à mailles parallélipipédiques.
Ces molécules ont au contraire toutes les orientations possibles, dans les solides amorphes où elles sont immobiles, dans les liquides où elles tournent autour de leurs centres de gravité et dans les gaz où ces centres de gravité sont en outre animés d'un mouvement de translation. Ces molécules elles-mêmes sont d'ailleurs composées d'atomes, animés de mouvements vibratoires, mais dont les positions mutuelles restent fixes.
Un corps quelconque est donc composé par la juxtaposition d'un nombre très considérable de milieux, identiques entre eux, mais dont l'intérieur est essentiellement hétérogène. L'homogénéité d'un milieu matériel est donc en quelque sorte périodique, c'est-à-dire que, suivant une même direction, le milieu ne redevient identique que pour certains points équidistants très rapprochés, entre lesquels se montre une hétérogénéité d'une certaine nature qui se répète toujours périodiquement identique à elle-même. Ce milieu hétérogène qu'on appelle la molécule renferme incontestablement des atomes vibrant dans l'éther. La position de ces atomes ou plutôt de leurs centres moyens de vibration est invariable dans la molécule, car autrement on ne pourrait plus distinguer dans celle-ci ni orientation ni symétrie, ce qui est absolument contraire aux résultats les plus certains de la cristallographie. Nous pouvons donc supposer la molécule partagée en un certain nombre de zones (qui pourront d'ailleurs s'enchevêtrer plus ou moins l'une dans l'autre) , et dont chacune comprendra un atome vibrant. Chacune de ces zones est ce que nous nommerons ,
un milieu atomique.
Nous ignorons sans doute profondément ce qu'est un semblable milieu, mais il est hors de doute qu'il est suscep-
tible de transmettre la lumière, et que les lois de transmission de la lumière à travers cette juxtaposition de mi-