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284 PROPRIÉTÉS OPTIQUES DES MÉLANGES CRISTALLINS
lieux semblables qui compose une molécule donnent comme
DE SUBSTANCES ISOMORPHES, ETC.
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rapport pdE Si l'on ajoute les rayons vecà un teurs des ellipsoïdes composants qui se rapportent même milieu, on voit que l'un des ellipsoïdes composants milieu consipourra être considéré comme étant celui du ont été accrus dans le déré dont les rayons vecteurs
résultantes les lois que Fresnel a assignées à la biréfringence cristalline. Nous pouvons admettre comme hypothèse que chaque milieu atomique est un milieu biréfringent soumis aux lois ordinaires de la double réfraction. Il est évident que cette hypothèse sera justifiée, sans que l'exactitude en soit rigoureusement démontrée, si nous parvenons à faire voir qu'elle rend compte de tous les phénomènes de la double réfraction, de la polarisation rotatoire, etc. Cette démonstration est l'un des buts principaux de ce travail, La molécule ainsi composée par la juxtaposition d'un nombre plus ou moins grand de milieux biréfringents homogènes ne peut pas être assimilée à un empilement de
accrus donc le
lames cristallines semblables à celui que nous avons considéré, et qui exige des lames d'épaisseurs uniformes dont les
où la c'est-à-dire dans l'ordre même d'approximation
surfaces sont toutes parallèles entres elles. Mais on peut toujours décomposer la molécule en une série de faisceaux
rapport
le pdE
ou
pdE
,
eu, étant l'épaisseur moyenne du
milieu suivant la direction considérée.
La théorie précédente est donc une généralisation de la théorie de Fresnel puisqu'elle montre que dans un milieu cristallin à structure périodique on retrouve les lois
ordinaires de la biréfringence, en supposant que le milieu biréfringent homogène est le milieu atomique, et en se plaçant dans l'hypothèse de milieux peu biréfringents,
théorie de Fresnel peut être regardée comme rigoureusement démontrée.
cylindriques infiniment étroits et demême section, à chacun
desquels on pourra attribuer la structure de nos piles, Si l'on suppose un faisceau lumineux tombant sur la molécule et assez large pour embrasser cette molécule entière,
chacun des petits cylindres entre lesquels nous avons décomposé la molécule, et dont l'axe peut être toujours supposé parallèle à la direction de propagation, produira un effet différent sur la vibration émergente. L'effet moyen produit sur l'ensemble des faisceaux émergents pourra être obtenu en supposant que les petits faisceaux cylindriques, au lieu d'être accolés latéralement, sont superposés suivant la direction de propagation. Si l'on décompose
la molécule en p faisceaux, la hauteur totale des faisceaux superposés est pdE, et si e est l'épaisseur d'un des milieux atomiques dans un faisceau, il faudra que l'ellipsoïde composant qui lui correspond ait ses rayons vecteurs
CM-PITRE III. ROTATION DU GRAND AXE DE L'ELLIPSE VIBRATOIRE.
THÉORIE DE LA POLARISATION ROTATOIRE.
11. Cas d'une pile formée d'un nombre quelconque
de paquets identiques de lames cristallines.
Rotation en raison inverse du carré de la
Dans le chapitre précédent nous avons admis que w pouvait être négligé; il faut main-
longueur d'onde.