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VITESSE DE PROPAGATION.
COMBUSTION DES MÉLANGES .GAZEUX.
Nos photographies montrent que pendant les différentes
phases d'une même vibration l'activité de la combustion est très variable ; on peut trouver là une explication suffisante du renforcement des vibrations, pourvu qu'il y ait concordance entre l'augmentation de pression résultant de l'activité plus grande de la combustion, et celle résultant du mouvement vibratoire. C'est en effet ce que montre l'expérience ; la flamme donne l'image la plus intense pendant le mouvement de translation de la masse gazeuse vers l'extrémité fermée du tube qui correspond évidemment à une augmentation de la pression de toute la masse gazeuse.
Quant aux variations de l'activité de la combustion auxquelles nous avons ainsi recours, l'explication en est la même que celle que nous avons donnée pour l'extinction
de la flamme dans le mouvement saccadé (voir p. 35o). La diffusion d'une partie des gaz brûlés clans le mélange non encore brûlé, diminue sa combustibilité pendant le
mouvement de recul. Cet effet se trouve d'autant plus marqué que le mouvement de la flamme a une plus grande
amplitude, c'est-à-dire qu'elle se trouve plus près d'un ventre de vibration. L'extinction spontanée peut être obtenue dans ce mouvement vibratoire comme dans le mouvement saccadé, et par les mêmes causes. Cette extinction se produit toujours dans la vibration arrière et dans les points du tube où les
vibrations ont leur amplitude maxima, c'est-à-dire aux ventres.
Ce mode d'extinction de la flamme donne l'explication des résultats singuliers obtenus par M. Schutzemberger (*),
dans son étude sur la combustion des mélanges limités dans les eudiomètres étroits. Il a trouvé que la quantité de
gaz qui échappe à la combustion est toujours une fraction simple du volume total. C'est qu'en effet l'extinction Ana. de phys, et chiai..
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se produit toujours à un ventre, dont la distance à l'une des extrémités est une fraction simple de la longueur to tale du tube. 3° PROPAGATION PAR COMPRESSION OU ONDE EXPLOSIVE.
Le gaz augmentant de volume par la combustion exerce
sur le gaz contigu non encore brûlé une certaine compression, et il est possible de concevoir que cette compression puisse être assez élevée pour porter la tranche voisine à la température d'inflammation. On comprend donc la possibilité de la propagation de l'inflammation par la propagation de la compression. Il reste à voir dans quelles conditions le phénomène peut se produire. Considérons par exemple le mélange tonnant d'hydrogène et d'oxygène. D'après nos expériences, il s'enflamme à 555° et la pression exercée après la combustion en vase clos est de io atmosphères. Une tranche infiniment mince enflammée par échauffement atteint au plus cette pression et ne peut pas en exercer une plus élevée sur la tranche contiguë non enflammée.
Une compression de i o atmosphères dégage une quantité de chaleur que la thermodynamique permet de calculer très simplement, et qui est insuffisante pour produire une élévation de température égale à celle d'inflammation. Il faudrait pour obtenir cette température une compression d'environ 3o atmosphères. L'onde explosive ne paraît donc pas pouvoir prendre naissance dans ces conditions : la quantité de chaleur transformée en travail mécanique pendant la détente et transportée sous cette forme à travers
la masse gazeuse est une fraction trop faible de la chaleur totale de combustion. Supposons maintenant que l'inflammation de la première tranche ne soit pas produite par échauffement, mais soit Tome IV, 1883.