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TEMPÉRATURES DE COMBUSTION.
COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX.
prendra pour unité la seconde en divisant -par ov,o5o5, ce qui donne (-(clas=
0,264 0
+ 0,00109
02
= 0,266 0 (i
0,00/K180).
(3)
Nous indiquons la nature de l'unité de temps en mettant s en indice de dO. Cette formule représente correctedt ment le refroidissement entre les excès de température correspondant aux valeurs (le égales à 615cm et --zéro
64cm, soit entre
24000 et
2
7 4 °. Elle s'appliquerait sans doute
encore potir des températures notablement supérieures et pour des températures notablement inférieures, quoique, pour ces dernières, il soit difficile de le constater par notre procédé; les mesures des ordonnées devenant trop incertaines pour des pressions aussi faibles.
Définition de la température du gaz. Dans tbut ce qui précède, nous avons parlé de la température du gaz qui remplit le cylindre sans spécifier ce qu'on devait entendre par cette expression. Nous appellerons ainsi une eertiine température absolue qui, si elle était la même en tt us les points de la masse gazeuse, rendrait compte de la pression (te observée, suivant l'équation 171
Leo
To
T
To
Il n'est pas certain que cette condition soit réalisée, c'est-à-dire que l'égalité de température règne à chaque instant dans toute la masse gazeuse ; sous ce rapport nous ne pouvons faire que des conjectures, car la répartition de la température, à un instant déterminé, dans une masse gazeuse dont la température varie incessamment, ne peut être expérimentalement constatée. Il n'y a rien
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d'impossible à supposer que la masse gazeuse, soustraite dans l'intérieur du cylindre à toute cause accidentelle de mouvement, se comporte d'une manière assez analogue à celle d'un corps solide qui se refroidit par la surface, les courants engendrés par les différences de densité n'ayant alors qu'une faible importance. Nous verrons en effet plus loin que la propagation de l'inflammation dans la masse gazeuse, semble se faire assez régulièrement suivant une onde sphérique, sans que l'influence des courants paraisse
nuire beaucoup à la régularité de la marche de cette onde, et cela même dans le cas où la propagation dure un temps fort notable, quelques dixièmes de seconde par exemple.
L'égalité rigoureuse de température en tous les points de la masse gazeuse n'est donc pas vraisemblable. Mais il est difficile de dire de quel ordre de grandeur peut être l'excès de la température de la niasse gazeuse intérieure sur celle de la couche superficielle. On peut seulement faire remarquer qu'il y a dans le gaz, entre la température de la surface et celle de l'intérieur, une dépendance qui ne se rencontre pas dans un solide. En effet lorsque la couche superficielle se refroidit, elle diminue la pression de toute
la masse, et cette dilatation qui se transmet à peu près instantanément jusqu'au centre, refroidit les couches inférieures bien avant que l'influence du refroidissement par conductibilité se soit exercée sur elles. Si l'on ajoute à cette influence, qui tend à égaliser la température, celle des courants provoqués par le changement de densité, on peut considérer comme vraisemblable qu'il n'y a pas une différence très considérable entre la
température de l'intérieur et de celle la surface de la masse gaz,llise.
Quoi qu'il en soit, on peut se demander si la quantité de chaleur perdue à chaque instant par la niasse gazeuse serait
correctement obtenue en la calculant au moyen de la