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COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX. 474 refroidissement, nous avons appelée o,5. Ce point est celui où le maximum de pression est obtenu ; il marque donc à la fois la fin de la période de la propagation, et le commencement
de celle du refroidissement. Or nous avons trouvé pour ce point (V. page 415) (teh= 625e-, ce qui confond se avec la valeur 624m que nous venons de trouver par une méthode entièrement di fférente. La /fg. 1, Pl. XVI, montre à la fois la courbe (en trait
TEMPÉRATURES DE COiVIBUSTIION.
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Pendant la seconde période, au contraire, il y a refroi, dissement sous l'action des parois, et le refroidissement va même en croissant avec la propagation, puisque la portion de la surface du cylindre qui.est en contact avec la paroi va.sans cesse en croissant (*).
Rapport de la durée de la propagation sans refroidissement à la durée totale de la propagation.
d' accélération.
La loi de la propagation, et par suite celle de l'accroissement de pression doivent donc être très différentes dans l'une et l'autre période, et l'on peut, en se fondant sur cette déduction, chercher à assigner le moment où finit la pre -
La forme malheureusement défectueuse que nous avions donnée à l'enceinte qui contenait notre gaz, fait que la propagation se partage en deux périodes. En effet l'inflammation, produite au centre du cylindre par l'étincelle, se pro-
mière et commence la seconde.
Nous pouvons, pour résoudre la question, étudier la loi de variation de la pression ,ta- avec le temps, loi qu'exprime la colonne (7) du tableau précédent. Nous sommes amenés
page d'abord à partir de ce point en formant une sorte
ainsi à former les
continu) décrite par le style, c'est-à-dire y f(t), et la courbe (en points longs) qu'aurait décrite le même style s'il avait suivi la variation de pression du gaz sans prendre
d'onde sphérique enflammée qui s'accroît sans cesse jusqu'à ce qu'elle vienne toucher les parois du cylindre. Le cylindre ayant une hauteur égale à son diamètre, l'onde, si elle reste sphérique , vient toucher 'à la fois les parois latérales et les deux fonds plats. La seconde période de la propagation commence à cet instant et se termine au mo-
ment où la flamme atteint la courbe d'intersection des fonds plats et de la paroi cylindrique.
Pendant la première période, la propagation doit
de,
dt
et
de,
de der Les valeurs de 2 - et 4
sont inscrites dans les co-
lonnes (8) et (9). dee
,
Les courbes représentant 2 -d7 et 4
dey sont données de
dans la fig. 2, Pl. XVI.
der
En examinant la courbe 2 --d7, on voit que cette courbe se
faire sans refroidissement sensible, puisque l'onde enflam-
suit une marche très régulière jusque vers l'abscisse 17.
mée ne touche pas encore les parois. 11 n'y a donc alors d'autre perte que celle qui peut provenir du rayonnement et
celle, encore plus faible, due au refroidissement, sous l'action de la paroi, de la portion des gaz non enflammés qui la touche, et qu'échauffe la compression produite par l'augmentation de volume de la portion brûlée. Ces deux causes de, refroidissement peuvent être considérées comme négligeables.
(*) Il faut d'ailleurs remarquer que la propagation de la flamme doit se faire ici dans des conditions de régularité bien différentes de celles que l'on observe lors de la propagation dans un tube. Il ne se produit en effet aucune cause qui tende à provoquer des vibrations dans la masse non brûlée, telle que l'échappement des gaz par l'un des orifices du tube. Or nous avons vu, dans notre précé dent mémoire, que ce sont précisément ces vibrations qui troublent la vitesse de propagation en l'accélérant.
Tome IV, 1883.