Annales des Mines (1893, série 9, volume 4) [Image 312]

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SUR LES MOTEURS ÉLECTRIQUES

A COURANTS ALTERNATIFS.

dextrorsurn et sinistrorsum. La succession des courants dans q bobines consécutives est alors

les forces magnétiques créées au point 0 respectivement par les deux courants sont dirigées suivant des directions fixes rectangulaires Ox, Oy, et ont pour valeurs

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I

ii =1(1), -=

=

(1 bis)

e 27»

h

= H COS 2÷1.

2Tc

avec une vitesse angulaire

f + (g'

2q

E)'

Elle est la même que la précédente, à la condition que la fonction f soit telle qu'on ait f (1 + iC)):=

2t

Il est manifeste qu'elles se composent en une seule, de grandeur invariable H, tournant autour du point 0

+ (q' 7q;1)(1,

= f (1), =

H sin

D'une manière plus générale, supposons que l'on ait en répartition symétrique autour d'une circonférence q solénoïdes dont les axes convergent tous au centre de cette circonférence , et où ciroulent q courants , de la forme

(1)*

Avant d'aborder le cas général, donnons une première notion de la rotation d'un champ, en considérant le champ

2.( t --Ft)-\ .,.

i.)

2n

créé au centre 0 d'un système rectangulaire de deux bobines assimilables à des solénoïdes, croisées à ang1( droit, et parcourues par des courants alternatifs différani

(I ) =Isin( 2nt2n+4

sin

i, -,--- i sin 7-) - ,

(2)

e.)

g

2n

iq = I sin [T,t- + (g-1) H. g

?

qui a servi aux démonstrations du professeur Ferraris

Cherchons quel sera, dans un milieu de perméabilité constante et uniforme, le champ au centre 0 du système. Chaque bobine donne lieu au point 0 à une force magnétique dirigée suivant son axe, et proportionnelle, toutes choses égales d'ailleurs, au courant qui la parcourt. Soit

en 1888 (*).

donc

l'un de l'autre par un retard de phase de

4

de période,

ou, comme on dit, diphase' s . Un pareil système est celui

Le champ créé par un solénoïde en son centre, dans

un milieu homogène de perméabilité constante, est dirigé suivant son axe et proportionnel à l'intensité du courant. Si donc les deux courants sont i

I sin

2 7"1

.

2nt

A sin .1)

la composante du champ due au courant i1. Nous allons

projeter toutes les composantes du champ sur un axe fixe Ox. La composante ci - dessus donne lieu à une projection

274/

= I cos 2nt

= I sin

A sin

nt

cos a,

(17)

(*) Alti della R. Acad. delle scienz,e di Torino, t. XXIII.

0: étant l'angle que fait l'axe du solénoïde correspondant