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THÉORIE DE LA STABILITÉ DES LOCOMOTIVES
On trouve de même, pour un coefficient d'adhérence
de I.: X = 6.850
1.381 = 5.470 kilogrammes.
La poussée latérale de la machine sur le rail acquiert donc, dans certains cas, des valeurs voisines de. 6.000 kilogrammes. Reprenons maintenant l'analyse du mouvement. A partir du moment où le boudin de la roue de l'essieu
moteur est en contact avec le rail, la rotation s'effectue en réalité autour du centre de cet essieu, et non plus autour du centre de gravité. L'équation du mouvement est (PO
dt2
N+ M +12F,
et elle reste applicable tant qu'on a: VO
>dOdt
La valeur M /,F reste voisine de son maximum jusque vers la fin de l'intervalle pendant lequel cette condition est réalisée, parce que la valeur VO est au début
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parce que toutes les forces de frôttement (tonnent des moments opposés et voisins de leur maximum. N est du reste favorable ; la vitesse. diminuera -donc jusqu'à la valeur limite, 180 environ, pour laquelle les - moments N et M se font équilibre. Par conséquent, lorsque 0 devient
la vitesse est voisine de cette valeur nul, pour t = limite, et on vérifie ainsi que la valeur initiale de la
vitesse, que nous avons admise au début, est, dans tous les cas, exacte. Le déplacement du centre de gravité est, pour t= 0",83, /,0 = E ; d'oit donné par la relation : A l'instant on la machine est redressée, pour t = on a: Z."
Il s'en faut donc seulement de 13 cen-
tièmes de millimètre que les boudins de toutes les roues soient collés au rail. Le pas de la demi-oscillation du mouvement de lacet est voisin de 9 dixièmes de seconde. Mais, comme nous l'avons dit au début de ce paragraphe, ce pas peut être beaucoup plus allongé dans certains cas, notamment si l'essieu accouplé n'a .pas de jeu.
do
beaucoup plus grande que 12
Posons donc, conformément au calcul fait un peu plus haut, M 12F = 8.263. N =. 1.500 et s'oppose au mouvement depuis t = 0",765 jusqu'à t =-- 0",81. Nous construisons donc facilement la courbe de la vitesse dans cet
intervalle de temps. Cette vitesse augmente très rapidement. Pour t=0",83, on a: I-d-0= 440 1,,d0 dt dt
0,01508,
IO = 12, VO = 0,015. La condition VO = /0
se trouve
dt donc réalisée, et le contact du second essieu avec le rail cesse. A partir d'alors, il ne faut plus tenir compte que de la réaction du plan incliné d'avant pour étudier le mou-
vement de la machine. La vitesse diminue-rapidement,
XVIII.
Influence du tender sur le mouvement de lacet.
Nous allons reprendre l'étude ci-dessus en tenant compte de l'action du tender, qui, comme on l'a dit au § XIV, n'a
en alignement un è importance réelle que par suite du frottement des tampons. Considérons un tender dont la silhouette et les données principales sont indiquées sur la fig. 4, Pl. VI. Le mo-
ment d'inertie par rapport à l'axe passant par le centre de gravité du tender est d'environ 7.000. Supposons que la pression. Q, H- QI d'un tampon sur l'autre soit de 2.840 kilogrammes, ce qui produit une