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d .et e étant deux constantes, dont la première est habituel-
lement fort petite et sensible seulement pour de faibles valeurs de y (*); 2° Du frottement au pivot produit par la poussée lengi-
tudinale du fluide sur les ailes et sur les bras ; le couple résistant qui en résulte doit être bien faible et, en tout cas, -presque exactement proportionnel au précédent ; nous le
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ET SUR LE MOULINET DE WOLTMANN
364 EXPÉRIENCES ET THÉORIES SUR LE TUBE DE PITOT
ou, en divisant par y les deux membres, remplaçant le nombre n qui lui est proportionnel, (28)
f")
(Rz,rliS sin 2a 2g
g
v = An + z-2 d + g
par
L. v
expression qui est de la forme
ferons donc rentrer- dans la même expression ;
3° Du frottement dans les axes et les roues d'engrenages dû au poids des .pièces mobiles ; ce couple peut être considéré comme constant ; désignons-le par f;
4° Enfin, si l'appareil est taré sur un manège, la force my2
(29)
v _=. a
bu +
a;b et c étant trois constantes dont les expressions, que je crois inutile d'écrire, montrent que
(R étant le rayon du cercle décrit par le
1° La constante a, toujours très petite, varie un, peu avec le rayon du manège,. et aussi, sans doute,. avec le
centre du moulinet) produit un supplément de pression
poids spécifique w du fluide, et avec la forme des ailettes
des axes suries coussinets et, par conséquent, un. nouveau frottement, auquel correspond un couple de la forme :
du moulinet ;
centrifuge
2' La constante b augmente légèrement quand on diminue le rayon R -du manège ;
v2
3° La constante c, très petite, est, en. négligeant l'inEn égalant le couple moteur à la somme des couples résistants, on obtient l'expression.: (27)
KryliS sin 21
v (v - p52) =ur(dv
ev,)
f
r
lluence du rayon du manège, inversement proportionnelle au poids spécifique z-5- du fluide et non pas à la racine carrée de ce poids spécifique, ainsi que le trouvait Combes. Cette constante c qui est, comme nous allons le montrer,
sensible avec l'air, ne le serait plus, à égalité de frotte(*) Cette poussée résistante du fluide sur les ailes et sur les bras est due, en effet, à sa vitesse relative, laquelle est toujours, au même point du moulinet, sensiblement proportionnelle à la vitesse absolue v, car le « glissement » reste faible même aux petites vitesses. D'autre part, cette poussée s'exerce dans la direction même de la vitesse relative, laquelle diffère peu de la tangente à l'aile. Pour avoir son moment par rapport à l'axe du moulinet, il faut la projeter sur un plan perpendiculaire à cet axe, et l'angle de projection reste, en chaque point, sensiblement le même à toutes les vitesses ; on peut donc bien écrire que le moment résistant dû à la poussée du fluide sur le bord d'entrée des ailes et sur les bras, qui, en toute rigueur, est une fonction de u et de v, Se réduit, en négligeant des termes très petits, à une simple fonction de v,
que l'on a d'ailleurs l'habitude d'écrire sous la forme f (v) = dv
evc,
et on sait que le premier terme dv ne manifeste nettement sa présence que pour des vitesses faibles.
ments, quand l'appareil subirait l'action de l'eau, et la for-
mule, dans ce dernier cas, devrait être parfaitement Mais les hydromètres linéaire y=a-± bn. doivent être construits de manière plus robuste que les anémomètres, et les frottements y sont, en valeur absolue,
beaucoup plus élevés ; de sorte que le terme - subsiste 'dans la formule des hydromètres, ainsi que nous le verrons plus loin. Ces conclusions me paraissent généralement vérifiées