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368 THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR
disque en bois sur lequel sont disposés des secteurs en cuivre qu'on peut relier à volonté au circuit. Avec une de seconde, il est posdurée de contact de seulement siblede lire le -galvanomètre à près de
de degré.
D'après des expériences préalables destinées à déterminer les coefficients de la formule donnant la force électroinotrice, E, du couple en fonction de la température (t° centigrades) de la jonction chaude, l'autre jonction étant à 100°, on-avait E = 1692
THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR 369
Admission et compression
1
5
Vapeur saturée, sans condensation,
sans chemises de vapeur.
NUMÉROS
NOMBRE
de des
essais
1
2 3
tours pur minute
100
46 '73,4
43,9
TEMPÉRATURE DE LA VAPEUR D'APRES LE DIAGRAMME
TEMI'ÉRATURE
TEMPÉRATURE
moyenne
-
de
de
EXC
de la température de
la paroi
sur celle de
maxima
minima
la vapeur
la paroi
160. 158 165 165
102. 102
116. 115°,5 117
145°,4
139 ,2
290,4 23 ,7
117
150 ,7
33 ,7
102 102
148,7
la vapeur
31,7
17,86t ± 0,03960, en mierovolts.
dans simplelaquelle le circuit thermo-électrique se compose
On employa aussi une méthode différentielle
ment d'une petite portion de fonte du cylindre et de deux fils de fer en contact à différentes profondeurs, avec le métal, en des points qui sont à peu près à la même tem-
pérature moyenne. On observait ainsi de faibles différences de température, ce à quoi est très apte la méthode thermo-électrique. Relativement à la température des parois, dont l'épais-
seur était de 25 millimètres, il fut constaté que, à la vitesse de 42 tours par minute, la températurecesse de varier d'une façon sensible à la .profondeur de 10 a 12 millimètres à partir de la surface intérieure. A une profondeur de 1 millimètre et pour des vitesses comprises
entre 43 et 100 tours, la variation de température cons-
tatée oscille entre 2° et 6°, suivant les cas, d'oit les auteurs concluent que les variations de température sur la surface intérieure des cylindres doivent être relativement faibles. Je reviendrai plus loin sur ce point et sur
la théorie que les auteurs en ont déduite. Quant à la température fixe de la paroi, elle est donnée pour quelques-uns des essais dans le tableau suivant
On déduit de ces résultats les mêmes conclusions que de ceux obtenus par Donkin. La température moyenne de la paroi est notablement plus élevée que la température .moyenne de la vapeur. Par conséquent, en se reportant à la démonstration du § IV, il apparaît comme nettement démontré que le pouvoir absorbant des parois ne peut être ni nul, ni constant, ni infini. Remarquons, en outre, que la température moyenne à
la surface de la paroi doit être égale à la température moyenne en un point quelconque en profondeur et, par suite égale à la température fixe. Cette proposition n'a plus rien à voir avec le pouvoir. absorbant, et il est facile d'en reconnaître l'exactitude. En effet, admettant qu'on connaisse le cycle des températures T à la surface, la propagation de la chaleur dans. la paroi s'en déduit par l'équation (9) du § III, où il suffit de remplacer 0 par T, et par suite, le raisonnement fait au § IV démontre la proposition ci-dessus.
Ceci nous amène à remarquer que, dans les cycles de température de parois donnés par MM. Callendar et Nicol-
son dans leur mémoire, la température moyenne de ces cycles semble différer en plusieurs cas notablement de la