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température fixe de la paroi. Ainsi, dans l'exemple de la du métal fig. 6 de ce mémoire, -la courbe des températures à la profondeur de 1 millimètre se trouve tout entière audessus de la droite représentant la température fixe de la paroi. Comme cela est impossible d'après la proposition ci-dessus, que, d'autre part, le refroidissement extérieur, dont cette proposition ne tient pas compte, ne peut faire baisser la température de la paroi que d'un demi-degré centigrade au plus, d'après les observations de M. Callen,dar lui-même, il s'ensuit que les résultats des observations thermo-électriques portant sur les températures de la couche intérieure du métal sont sujets à caution et parfois inexacts, au point de vue de leur valeur absolue. Les résultats et les conclusions -que nous venons d'énumérer, et qui tendent, en somme, à augmenter l'incertitude qui règne sur le pouVI. Définition du pouvoir absorbant.
voir absorbant des parois des cylindres, démontrent la nécessité de définir nettement, avant d'aller plus loin, ce que nous entendons par pouvoir absorbant et aussi par pouvoir émissif des parois, ces deux grandeurs pouvant être très différentes l'une de l'autre. « La conductibilité extérieure, (lit Fourier (Théorie analytigue_cle la chaleur, p. 7), d'un corps solide dépend de la facilité avec laquelle la chaleur en pénètre la surface et passe de ce corps dans un milieu donné, ou passe du milieu dans le solide. »
Et plus loin (p. 18) « Supposons qu'un corps terminé par une surface plane d'une certaine étendue mètre carré) soit entretenu d'une
manière quelconque à une température constante de 1°, commune à tous ses points, et que la surfacedont il s'agit soit en contact avec l'air, maintenu à. la température zéro ; il s'écoulera par la surface, pendant un temps déterminé (1 seconde), une certaine quantité .de chaleur désignée
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par h. Cette valeur h, d'un flux continuel et toujours semblable à lui-même, qui a lieu pour une unité de surface à une .température fixe, est la mesure de la conductibilité extérieure du corps, c'est-à-dire de la facilité avec laquelle sa surface transmet la chaleur à l'air atmosphérique. » Si la différence entre la température du corps et celle
du milieu où il est Plongé, au lieu d'être de 1°, est un nombre m de degrés, la quantité de chaleur traversant la surface du corps est sensiblement proportionnelle au nombre m, et par conséquent égale à hm, pourvu que m ait une faible valeur. Il n'y aurait qu'à remplacer, dans la définition de Fourier, le mot « air » par le mot « vapeur » pour avoir la définition du coefficient de conductibilité extérieure d'une paroi Métallique baignée par de la vapeur. Ainsi le nombre
Ii serait la quantité de chaleur qui pénétrerait pendant _
une seconde, par une surface de 1 mètre carré d'un solide en fonte entretenu en tous ses points à 'une température de 100° par exemple et plongé dans de la vapeur à 101°. Pour que cette définition soit valable, il faut et il suffit que le flux h
soit continuel et toujours identique à lui-même. Ille serait certainement, si rien n'était changé dans l'état du corps et de sa surface, ni dans celui de la vapeur. -Mais, ainsi que
M. Dwelshauvers-Dery me l'a fait justement observer, il ne saurait en être ainsi avec de la vapeur. Celle-ci, en cédant de sa chaleur, change d'état physique, car la cession de chaleur se traduit par la condensation d'une partie de la vapeur, et l'eau de condensation se précipite en totalité ou en partie sur la surface refroidissante. Il y a clone modification continuelle et de l'état de la source de chaleur et de l'état de la surface du solide. La définition. donnée plus haut du flux de chaleur mesurant la conductibilité extérieure ou le pouvoir absorbant,. on encore la facilité avec laquelle la chaleur perdue par le mélange de vapeur et d'eau pénètre dans le solide,