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420 THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR
c'est-à-dire en se reportant à l'équation (10) du § XVI : dqo = nDdltaA (Od ± 0,340,
0,500,).
D'autre part, la quantité de chaleur, dq, absorbée pa! la couronne découverte pour t
t, sera évidemment nulle :
clqr, _= O.
L'expression dg est dq
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dqo. On a ainsi pour la chaleur totale perdue, Q+ Q': (11)
Q
=
(0,t + 0,340, -H 0,5001).
La valeur attribuée dans cette formule à Q' est tin maximum.
La surface cylindrique découverte pendant l'admission agit à peu près avec la même énergie condensante que la
surface-couvercle, H n'en est pas de même de la surcylindrique découverte pendant la détente.. Le diagramme des températures de la vapeur, qui agit sur
face
rDdl (dd + ÇO + 1,01) t;
elle varie de dg, à 0. Pour avoir la chaleur totale échangée pendant l'admission, il faudrait intégrer dg (1(
0 à ta. On pourrait calculer approximativement, à un momeni y. Nous disons approxiquelconque, les coefficients a, mativement, car il y a plusieurs éléments inconnus dont il est difficile de tenir compte; notamment chaque couronn. est, pendant une certaine durée, recouverte par le piston. qui remplit alors l'office de source de chaleur d'une façoi, 1°.,,
différente de celle de la Vapeur et difficile à préciser; d'autre part, la température fixe de la paroi dans uno section cylindrique est influencée par la température des parois-couvercles, et il y a évidement une communication
longitudinale de chaleur ayant pour effet de relever les températures tout le long du cylindre au-dessus de la -valeur
qu'elles prendraient sous l'influence seule de la vapeur. y a à déterminer la valeur Étant donnée la difficulté exacte de dg, nous admettrons qu'elle varie linéairement de dqo à zéro, en fonction du chemin parcouru par le piston
et que, par conséquent, en appelant S' la surface Cylindrique découverte jusqu'à la fin de l'admission, la quantii{
de chaleur Q' absorbée par cette surface est égale au produit de S' par la moitié du multiplicateur'. de '7. De dans
une couronne de cette dernière surface, se compose d'une partie de la courbe de détente et de la courbe d'échappement. Au moment oit la couronne a été découverte par le piston, elle venait d'être en contact prolongé avec la vapeur d'échappement, était, par suite, sèche et ne possédait qu'un pouvoir absorbant très faible ; étant mise en présence
d'une vapeur dont la température baisse rapidement, la quantité élémentaire de chaleunabsorbée, mesurée par le produit h (0 T)dt, ne peut acquérir une valeur notable parce que, au début, h est très petit, et. qu'ensuite c'est la différence 0 T qui devient rapidement très petite. Remarquons, en outre, que, si l'expérience a montré que la température fixe de la paroi cylindrique est plus élevée aux deux extrémités que vers le milieu, elle a montré aussi que la différence n'est pas très grande, ce qui est dû à la propagation de chaleur longitudinale. Donc,, surtout vers la fin de la détente, la température fixe de la paroi cylindrique est constamment supérieure à celle de la vapeur qui la touche, ce qui tend à produire un effet analogue
à celui des chemises de vapeur et, par suite, à réduire le produit h (0T). En définitive, la paroi cylindrique découverte pendant la détente reste à, peu près neutre au point de vue des ,échanges de chaleur. Cela explique com-
ment il peut se faire que la chaleur soit restituée à la