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NOTE
SUR
LE
RÉGIME
DES
MOTEURS
A
EXPLOSION
NOTE
Nous avons vu plus haut que le travail de compression des gaz résiduels, dû à l'expansion des gaz venant de détoner, est :
ce qu'on peut écrire :
^IH^)' ' H /» _|_ 1\ T - <
Ou en mettant y'
)
'f
' I-
en facteur:
«=eT (^r [te4r->} En comparant cette expression à la valeur ce venons de trouver, nous voyons que l'on a : Valeur absolue de 5 ;) Valeur absolue de E'
/
y.
I 1
que nous
V- '
SUR
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MOTEURS
A
EXPLOSION
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sèment ainsi, même en supposant l'instantanéité du phénomène d'échappement, à la fin du troisième temps. Suivons attentivement la marche des faits. A la tin du troisième temps l'échappement a lieu. Admettons que sa durée soit infiniment petite ; la pression tombe de P f à P, . A partir de ce moment, le piston revient en arrière et chasse devant lui les gaz brûlés qui s'échappent par l'orifice ouvert à cet effet. En appelant S la surface du piston, et v sa vitesse, et désignant par g la section de l'orifice ouvert quand la soupape se soulèA'e, la vitesse w des gaz à travers l'ouverture sera donnée par la relation
av = S v , ou w = v -• La vitesse o
'l'échappement des gaz devrait être proportionnelle à relie du piston. Mais il n'en est pas ainsi. Le piston produit une légère compression qui est fonction de sa vitesse, laquelle passe par un maximum qui a lieu pour le milieu de la course. F
+ 1/
donc la valeur absolue de ©'est plus grande que la valeur absolue de G,,. Ce rapport, c'est-à-dire la fraction non restituée du travail, dépendde —""J' expression dont la valeur croit avec y.. Il'y a donc intérêt à restreindre les dimensions de la chambre de compression par rapport à celles du cylindre. Périodes d'admission et d'exhaustion. — Nous avons supposé que, durant les périodes d'aspiration du mélange tonnant et d'expulsion des produits brûlés, la pression ne variait pas sous le piston . Or il n'en est pas rigoureu-
M
B" V B'
- C'
O
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ii JA"
j
c
A
FIG.
3.
Sur le diagramme (fig. 3) la courbe des pressions, au