Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
240
NOTE SUR LE
RÉGIME DES MOTEURS A EXPLOSION
Si, dans l'expression ci-dessus, on donne à t la valeur / . en remarquant que 1 — cos M /,, = o, on trouve la valeur deP que nous appelons P',. Pour les temps au-delà de t 2 , il est évident que t\ doit être remplacé par t2 et P', par P',. Le premier membre de l'équation devient :
NOTE SUR LE RÉGIME DES MOTEURS A EXPLOSION
d'où : x -
(i —
COS
en prenant le volume y. AP)
désigner
APJ
r
Lx _p. | (t
—
!
—
mitPdtji
_ >. 4- - ( l
i ',v 2 T
cos<.><)
^+(^)V+'i (1 ~cosw0 ""'nM'p^
uP
"
„,,„i>,/f 1
i\
..
et, comme dans le cas précédent, x+y = volume total;
P4-AP t
A
OJ<)
X|* étant l'espace sous le piston, on peut le par Vo et écrire :
—1-
r
—
y = (p
j»
P + AP;
Les autres gaz passent de la pression P à P + AP
M
x [Y +
241
rx
dâ — t) u2 f" , /. i , <A arc tailg i ^i^T+ô L VVnf- tang ^/ - arc tang (^t±i tang^
L'équation est de forme générale, pourvu que le produit PV, en dénominateur sous le signe logarithme, indique le début de la phase dans l'oscillation considérée-
— COS bit).
La variation de volume due au mouvement de piston
tt£
ramène la pression à P + dP:
.
sinw/
(P + AP) Ta). 4- ^
1 - COS tôt) J
+|(i -cos *) -i- Y
(P+ d?)
■ i§
=
d'où l'on tire : La vitesse de propagation est proportionnelle à la pression. — Nos notations conserveront dans ce cas les mêmes significations que dans le cas précédent. La vitesse de propagation est évidemment de forme inwP, m étant un coefficient. Pendant le temps dt, % propagation est de mwPdt. La pression passe de P à»Pj pour le volume brûlé mwPdt, qui se détend au volume x à la pression P -4- AP. (P 4- AP)
x'(
=
nV (mwPdtyi ,
_i (V)
p 4-
j_b (1 — coswt)—
APV _ '
1
2 1
sin wt.dt
en multipliant (a ) et (A') membre à membre, on obtient : ,
! c; ))
pXdT>)
i. mu,Pdt
+Vp4-dPj U
-i 2
J
. _ ^ 4- î (t - cos ^t) 4- -j sin ut . rJf.