Annales des Mines (1901, série 9, volume 20) [Image 138]

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"260

NOTE

SUR

LE

REGIME

DES

MOTEURS A

EXPLOSION'

Prenant un gaz à 2.000° et le laissant se détendre adiabatiquement depuis 10 atmosphères jusqu'à la pression -atmosphérique, M. Vermand trouve que la température finale est de 1.026". Inversement, prenant un gaz à 2.00Ô', l'auteur de la méthode précédente cherche quelle doit être la détente pour arriver à 1.026". Il trouve

p —=

DESi MOTEURS A

NOTE SUR LE REGIME

26 L

On peut écrire par conséquent : (A)

(a + bt)dt

+

f

P <*V

=F °-

Conime V„P„

it -f »t +

P =

16,6, alors

P «qu'avec la formule ordinaire on trouve — = 10. On voit

EXPLOSION

Obtient en substituant dans A :

.5f*. :;..

■<lonc à quels mécomptes on arriverait si l'on s'en tenait ^aux formules anciennes.

1 + at + pt J

rfV dt — — 7 P V« 0

Y'

d'où, en intégrant entre tt,x et ï,ét appelant V, le volume Influence des variations du coefficient de dilatation. — Le •coefficient de dilatation a ne reste pas constant. Lorsque l'on pose PV = P V (1 -\-<xt), il ne faut pas oublier que 0 0 a est fonction de /. Si a est fonction linéaire de t, on peut -écrire :

PV = 'p8 v0 (i

-+-ot<

f

M,:

PnVn

t + «t +

pfeat se mettre sous la forme

^

relation qui représente la fonction générale F (P, V, t) ==Q ■de la thermodynamique. Conservons les notations précédentes. La thermodynamique établit que : dQ — edt

+ | \>d\.

P2

t

_

r

1

M' t —r

expression dans laquelle r et r' représentent les racines de l'équation fi + \l + * = o <* M et M' des expressions convenablement choisies et fonctions de a, 6, a et .3. Donc : -. t

Pans le cas adiabatique :

a+bt

dQ =

1 -f at + fit

o,

(

Mtlt

Md«

2

-•donc :

t

edt + | Prfv

=z

o. Par suite :

Mais on sait que : c =

a

-j-

ht.