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THÉORIE
DES MOTEURS A GAZ ET A PETROLE
Donc : (p +
dp) {v + dv)
760 ,
, ,
ou : ppv + ppdv + pvdp + pdpdv = t (w
0
— ydw) + d< («o — T**') ;
or ppv — v0 t ; donc, en négligeant les infiniment petits du deuxième ordre : P (prfu + vdp) = v 0 dt — y<du
ou : P (pdv + udp) = py di — f<du
ou enfin : (2)
lène ou formène par exemple), l'inégalité ci-dessus est satisfaite. Prenons le cas du gaz d'éclairage. C'est le cas le plus défavorable, car, de tous les combustibles employés dans les moteurs, c'est celui qui donne la plus grande contraction (pour le pétrole, la contraction est beaucoup plus faible). Soit le gaz d'éclairage de Paris, y est la diminution de volume produite par la combustion de l'unité de volume du gaz. Or des expériences montrent que la combustion de 100 volumes de gaz produit une contraction de 30 volumes . Donc :
■
— dq = Apdv -f- pcd'
(pv) ;
par suite : pç [d' (pu) — d (pv)] = — du (m — -jet)
Z
•••••
c, chaleur spécifique à volume constant du volume 4 5 moléculaire 22,32, est Enfin m, la chaleur de combustion du volume moléculaire, est égale à :
— dq = Apdu — du (m — yct) + pcd(pv).
De même, pour la deuxième courbe A0 A 2 où du = o et où dq a la même valeur que précédemment, on a : (4)
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ptd(pv) =» ppi'dt — yt a du.
Les deux formules (1) et (2) sont les équations différentielles de la courbe de combustion, si on suppose connus du et dq en fonction de v. En éliminant dt entre les deux équations (1) et (2) r on a : (3)
THEORIE DES MOTEURS A GAZ ET A PETROLE
5600 X 22,32 —
, ■ . . = 124 calories.
Pour que l'on ait tyc < m, il suffit que t < c'est-à-dire : t < 91850° absolus. Or il est bien certain qu'à aucun moment de la combustion la température n'atteint cette valeur. Donc on a toujours :
ou : peu (dp — d'p) — du (m — yct).
Or:
m — yct > o.
Par suite : dp >
m — -rct > o. A
En effet, remarquons d'abord que, pour les mélanges combustibles à contraction y nulle ou négative (éthy-
(
24.
est au-dessus de LEMME IL —
d'p.
A . 2
Soit A FT B„ un élément de courbe où