Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
582
BASES
D'UNE
THEORIE
«*e4Xl<jH8
MECANIQUE
DE DL
L'ÉLECTRICÏTÉ
Vi courbure,, il nous faut, comme Pour tenir compte ^ ^ +0 de la cour u pour le calcul des charges, exprimer M •
A*
BA-SES D'UNE THÉORIE MÉCANIQUE DE déjà admis une variation face des conducteurs.
C 'est
seulement
en
de
L
'ÉLECTSaCITÉ
S83
l'énergie cinétique à la sur-
les
négligeant
termes
de
surface
que l'énergie électrique se réduit à l'énergie potentielle l
~4
des diélectriques,
L'énergie po tentielle sera donc représentée par
La
et
K
prend la forme
j'a-d-.
variation linéaire de l'énergie cinétique à la surface
des conducteurs électrisés donne raison du fait que les
22Wh (2?' + rç")'5 "
charges ne peuvent pas se propager à travers triques.
Cette expression est de même or dre de grandeur que= la charge totale de l'atome, qui est égale à
de la eÀ en a
-chaleur par rayaiàne-
meni : il a reçu du travail
fourni, sans que .son
énergie propre ait varié ; l'énergie potentielle transmise
été
au
Si la charge totale est nulle, aux termes en E près, l'énergie potentielle ne renfermera pas non plus de terme
en E, et se réduira à un terme en KE pour une charge E sur une des faces de l'atome. Elle passera donc par un minimum en s'annulant; ce minimum -correspond à l'état stable, c'est-à-dire à l'état neutre. Tous les atomes du diélectrique passeront simultanément par l'état neutre, avec énergie potentielle minima, si le diélectrique est homogène. L'énergie totale du diélectrique sera de la forme K Wât. Il ne doit plus en être de même dès que cesse l'homogénéité du système. Au contact de deux corps différents, il n'y a aucun motif de croire que les deux atomes voisins atteignent en même temps le minimum d'énergie potentielle. Il s'introduira donc, dans l'expression de l'énergie potentielle, des termes linéaires en Ë, relatifs a ces sutfaces de contact ; il y en aura pour le contact des conducteurs avec les diélectriques, de mêmé que nous avons
Au
coistraire, dans un système
électrisé, si la charge se déplace., il à
la
surface
d 'autres. 11
point où les
absorbés ; en aucun point il n'y a diminu-
tion d'énergie cinétique. 2
diélec-
sans s'échauffer, transmettre
rayons ont
3U -"ë
les
corps mauvais conducteur de la chaleur peut,
s'est transformée en énergie cinétique,
$ + r ?")8»>.
J
U<a
de
faut
qu'elle diminue
certains conducteurs, pour
s 'accroître
diminuera, puisqu'elle renferme un terme linéaire en
Nous
sur
y aura donc des points où l'énergie cinétique
E.
avons posé en principe que l'énergie ekiétique ne
peut pas diminuer dans l'ensemble diminution sur un point,
il
d 'u,n
système; «jij a
faut -qu'il y ait compensation
sur un autre point. Nous pouvons ajouter que 'Cette compensation doit
se
produire en un .point très voisin de celui
qui a subi une perte.
se
Le
principe
est
produisent dans le sens des forces,
état que des forces sensibles
«4ire
au
que les mouvements
et
on
ne
doit faire
point considéré, c'est-à-
des forces exwcées sur des poinsts très ifoisdms.
variation
de
La
charge, entraînant une perte d'énergie ■ciné-
tiq»e. devra être compensée paT mue Taràatiou ioveise,
en un
point très voisin : les charges ne pourront se trans-
mettre que ront pas
se
de
proche en proche.
Dès
lors elles
ne
pour-
transmettre à travers les diélectriques, dont
chaque atome a ùne charge totale invariablement
nulle.