Annales des Mines (1912, série 11, volume 1) [Image 202]

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EXPÉRIENCES

SDR

LES POUSSIERES DE

HOUILLE

de l'origine. Ainsi les phénomènes qui se passent au point initial d'une explosion, immédiatement après le départ de l'onde de choc qui en. marque le début, ne sont pas sans, influer sur l'intensité et la vitesse de propagation de cette onde de choc. C'est ainsi que l'onde de choc produite par la détonation de la dynamite réalise dans la galerie des pressions assez fortes au voisinage du trou de mine, mais s'atténuant vite avec la distance à l'origine. C'est que l'onde comprimée est immédiatement suivie d'une onde dilatée qui ramène la pression à la valeur plus basse résultant de la combustion des poussières ; cette onde dilatée a vite fait de rattraper l'onde de choc et d'en diminuer l'intensité. i Au contraire, une onde continue condensée n'est pas rattrapée par une onde dilatée qui la suit; les événements postérieurs au départ d'une onde continue ne peuvent modifier l'intensité de celle-ci, tant qu'elle demeure ondecontinue ; une onde condensée se propagerait indéfiniment dans la colonne cylindrique, même quand le piston ne suit pas le mouvement, si elle ne se transformait pas spontanément en onde de choc ; elle est alors bientôt re^ jointe par l'onde dilatée à laquelle a donné naissance le ralentissement du piston. Nous n'insisterons pas sur le passage des ondes continues aux ondes de choc, dont nous n'aurons guère encore à nous occuper dans les applications ; nous remarquerons seulement que pour une variation donnée de la vitesse des tranches, la variation de pression de l'onde de choc est plus faible que celle produite par l'onde continue, ce qui complique quelque peu la période de transition de l'onde continue à l'onde de choc. La vitesse que prend le front raidi est intermédiaire entre les vitesses absolues les plus faibles et les plus élevées des ondes élémentaires qui constituaient l'onde continue.

ET SUR

LES MOYENS

DE COMBATTRE

LEURS

DANGERS

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Échauffement par compression adiabatique. — Il ne sera peut-être pas inutile d'ajouter un mot relatif à réchauffement adiabatique. Il est aisé d'établir les relations existant entre les variations de pression et les variations de température absolue. Si P, V, T, P + p, V + v, T -p- t, désignent les valeurs initiales et finales de la pression, du volume spécifique et de la température absolue, on se servira de la rela(p + jP )(y + «) PV tion ré-^r = -— et on Jy portera la valeur T + t T

de V exprimée en fonction du paramètre p selon la loi de compression adiabatique, continue ou discontinue ; on trouve ainsi : Y-

Compression continue ^ — ^1

-f-

i —

i+ Compression discontinue ^ T

-

J

T

1

i

1;

ie.

—;— •

i L±J 2y P

t

L'échauffement pour une compression donnée n'est pas le même, suivant qu'il s'agit d'une onde continue ou d'une onde de choc ; cette dernière échauffe davantage le gaz, et la différence est d'autant plus grande que la compression est plus forte. Il est à peine besoin de faire remarquer que, lorsqu'il s'agit d'ondes de choc, l'état final du gaz n'est pas le même suivant que l'on atteint là pression finale par une ou plusieurs ondes de choc ; à chaque état initial correspond une courbe particulière de compression discontinue, tangente à la courbe de compression continue au point représentatif de l'état initial ; en sorte que si l'on substitue à l'onde de choc unique une suite d'ondes de choc partielles, l'ensemble des courbes de compression se rapprochera d'autant plus de la courbe de compression con-