Annales des Mines (1912, série 11, volume 1) [Image 264]

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EXPÉRIENCES

SDR LES POUSSIÈRES DE

HOUILLE

Comparons, par exemple, les essais 486 et 489. Dans le premier de ces essais, la montée de la pression est beaucoup plus rapide. Cependant les nuages poussiéreux alimentant la flamme sont plutôt moins favorables à la propagation que pour l'essai 489 ; la courbe C est plus basse, et si l'on s'était servi, pour le tracé de flamme de l'essai 486, de la courbe C établie pour l'essai 489, on aurait abouti à une arrivée de flamme à la cote 85,37 encore plus rapide qu'elle ne le fut en réalité. Pour que la poussière à combustion relativement plus rapide de l'essai 489 ait donné une explosion plus lente, il faut qu'il se soit produit en arrière de la flamme une détente qui n'existait pas lors de l'essai 486. On verrait de même que les explosions 489 et 482 se sont propagées dans des nuages de même inflammabilité, caractérisés par des courbes C qui ne se distinguent pas sensiblement l'une de l'autre; cependant, lors delà première, la flamme arriva un dixième de seconde plus tôt à la cote 85,37, et la montée de la pression fut plus rapide; c'est que la détente en arrière était moins importante. Détermination de l'influence du refroidissement et des fuites. — Nous allons maintenant serrer la question d'un peu plus près. S'il n'y avait en arrière de la flamme ni refroidissement ni fuites, la connaissance de la courbe C permettrait d'établir a priori la loi d'accroissement de la pression et de prévoir l'évolution complète de l'explosion. Il suffirait d'appliquer de proche en proche la construction que nous avons indiquée pages 444 à 452. Or, lorsque l'on tente d'appliquer cette construction, on est dans tous les cas conduit à des montées de pression plus rapides, des vitesses de flamme plus grandes, des explosions plus violentes que dans la réalité. Donc, si l'on se reporte à la

ET

SUR LES MOYENS

DE

COMBATTRE LEURS

DANGERS

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figure 41, dans le temps que met une onde pour aller de la flamme au fond de la galerie et pour en revenir, la vitesse de l'air ne passe pas de om 0 à om l défini par la relation : " l ° m < = mon°

,x+ i -fX -Otangoo

elle prend une valeur om\ inférieure à om l ; la différence est attribuable à des ondes dilatées venant de la région des gaz brûlés et l'on pourra, en se servant de la même construction, déterminer à chaque instant l'entraînement de ces ondes dilatées et par suite l'importance du refroidissement et des fuites dont elles sont la conséquence. Sans entrer dans une étude aussi détaillée, nous indiquerons un moyen simple d'évaluer cette importance d'une manière globale. On recherchera quelle était la position initiale de la tranche d'air atteinte par la flamme à un instant déterminé. Prenons, par exemple, l'essai 489 où la flamme atteint la cote 85, 37 à l'instant 1,175; la tranche d'air rencontrée par la flamme à cet instant a une vitesse de 140 mètres ; cette vitesse donne la tangente à la courbe de parcours de cette tranche d'air et permet de déterminer en quelle cote elle se trouvait un court instant auparavant ; en ce nouveau point, on calculera la vitesse parla construction connue et on tracera ainsi la courbe, de proche en proche, par tangentes successives. On aboutit finalement aux instants qui précèdent le passage de l'onde de choc initiale ;la tranche d'air était à ce moment à la cote 22,50. Donc le volume d'air qui occupait à l'origine 22 m ,50 de galerie, à la pression atmosphérique, se transforme parla combustion, et aux fuites près, en 85 m ,37 de gaz brûlés, qui sont à une pression de 450 grammes à la cote 85,37 et aune pression très peu différente entre ce point et l'origine, comme il serait facile de s'en assu-