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SUR L'AJUTAGE CONIQUE..
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NOTE
expression qui, à cause de le,
X 0,7854 , de-
0,011
clans ce cas, en faisant abstraction du mouvement latéral des molécules liquides, clans un cône évasé
2,21 , mais bien
de 50 6', on n'aurait plus
vient X4,8841
ghXint X10,85 X 0,911 -------0,3375Xinkk, X0 ,7854
comme précédemment, à très-peu de chose près. Il résulte de ces calculs , qu'en supposant vraie la quantité d'action ci-dessus 0,3375 x mfgh, absorbée par le frottement de l'eau dans le tuyau ou ajutage conique, il faudra, dans l'équation posée précédemment en vertu du principe des forces -4-ffcly= gh, donner, vives, savoir
- 4
Dx
malgré la faible dépense obtenue, au terme d, nfu" k4 une plus grande valeur que celle corres-
pondante à d = 2,21 u ou u"= 4,884i d En effet, en procédant à l'expérience délicate dont il s'agit, ou au mesurage du débit de l'ajutage
conique, on ne peut guère être bien certain que les filets liquides conservent tous en sortant la
même vitesse u on peut penser que la viIr
tesse des uns est augmentée aux dépens de celle des autres ; on ne peut savoir en outre quelles forces vives sont perdues dans l'intérieur du tuyau par le mouvement oblique, ou par la vitesse en
travers des molécules fluides, par la divergence du courant, par l'introduction de l'air extérieur. Enfin si en opérant sous de petites charges, avec beaucoup de précaution, on pouvait réussir à ob-
tenir un jet parfaitement régulier, dont tous les da filets en sortant n'auraient que la vitesse d,
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u'
x, et satisfaisant à l'équation
0,3375 X m'et X
x' 4.8841
10,09
x" 4,8841
"ire:
c'est - à - dire donnant pour l'intégrale ffdy la même valeur, soit qu'on déduise cette intégrale de
l'équation des forces vives, soit qu'on la calcule directement par la formule des conduites. De l'équation ci-dessus, on tire x 3,38 au lieu de 2,21. Tel est le maximum théorique de l'augmentation de dépense qu'on peut espérer de l'ajutage conique de Venturi, d'après la formule adoptée pour les conduites d'eau. Si nous passons maintenant de l'écoulement de l'eau à celui de l'air, les deux expressions différentielles qui viennent d'être intégrées auront besoin d'être préalablement multipliées par la densité du fluide égale, comme on sait, à 78021 (1+0,003751)
p et t étant la pression et la température des sections successives ou des tranches de l'épaisseur infiniment petite dy. De plus, le coefficient o,0035, qui tout à l'heure
a multiplié l'expression
CoV;r9,
devra être réduit à
0,0032 ou même à o,003, d'après MM. d'Aubuisson , Navier et Combes.
Comme les intégrales dont il s'agit ne pourraient être obtenues qu'en déterminant I en fonc-