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CONSIDÉRÉE AU POINT DE VUE MÉCANIQUE,
DE LA CHALEUR
miné d'eau. Un tube en U renfermant du mercure, faisant communiquer le ballon avec l'enveloppe de va-
peur, a permis de reconnaître le moment où la pression était la même de part d'autre, et par conséquent la tension de la vapeur du ballon qui se trouvait strictement au point de saturation. La quatrième colonne du tableau suivant, que nous avons annexé à celui de M. Clausius, met en évidence, pour un certain nombre de ces expériences, la discontinuité dont nous venons de
parler. ,,,,..------------VOLUME D'UN KILOGRAMME DU VAPEUR
DENSITÉ OBSERVÉE
I
011 P
t
d'après l'équation 28. 8,23 5,23 4,83 2,74 3,69 3,13 2,94 2,60 2,11 0,917 0,917 0,911 0,169 0,681 0,639 0,619 0,569 0,530 0,505 0,472 0,465 0,437
580,21
63 ,52 70 ,76 77 ,18 77 ,49 79 ,40 33 ,50 86 ,83 92 ,66 117 ,17 118 ,57 118 ,46 121 ,17
US ,41
130 ,67 131 ,78 134 ,87 137 ,46 139 ,21 111 ,81 142 ,36 144 ,74
rapportée d'après
à celle de l'air.
51M. Fairbain et Tate.
8,27 5,33 4,91
3,72 3,71
3,43 3,05 2,62 2,15 0,941 0,906 0,891 0,758 0,648 0,634 0,601 0,583 0,514 0,496 0,457 0,418 0,432
0,623 0,631
0,626 0,642 0,636 0,641 0,617 0,636 0,628 0,655 0,660 0,673
'
Nous devons signaler ici deux faits contradictoires. M. Regnault, dans ses études sur l'hygromètre, a trouvé
pour t = 50°,82, ô = 0,64695, et en négligeant z. et les termes en t= et en t3 du dénominateur de la formule (26), on obtient
0,29080,
log M
565
7,4636265
d'où
A =4o8,16
et pour
t=
0,
ôo,o,643 o,663
On arriverait ainsi d'une part, pour l'équivalent mécanique, à un chiffre trop faible relativement à ceux que nous avons obtenus plus haut, quoique cependant il cadre assez bien avec les résultats de quelques expériences de M. Hirn sur les machines à vapeurs
d'un autre côté, la densité de la vapeur d'eau à zéro serait bien supérieure à 0,622 contrairement aux résultats obtenus à de basses températures par M. Regnault. A la vérité, cet illustre physicien remarque que le chiffre ci-dessus qui nous a servi de base peut être
exagéré en raison, soit d'une condensation normale aux environs du point de saturation, soit d'une condensation sur la paroi interne du ballon de verre de l'expérience. Sinous avions supposé Ô0 0,622, on aurait dû obte0,64695 nir A. _-_--- 408,16 4 2 , 5 , chiffre qui dif0,622 fere peu de celui de M. Clausius, et pour t 100, o,665
00,z6126 2
6
95
0,64182, tandis que d'après quel-
ques expériences de M. Cahours mentionnées dans le Traité de physique de M. Jamin, la vapeur saturée à une atmosphère, surchauffée à io7, à 1.10 degrés, aurait respectivement pour densité 0,645 - 0,640. Mais il y a tout lieu de supposer que ces chiffres sont exagérés, par la même raison que celles quê nous avons données plus haut. 11 paraît résulter de ce qui précède que la densité de