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THÉORIE DU RÉGULATEUR LARINLÉRÉ.
THÉORIE DU RÉGULATEUR LARIVIÈRE.
ce qui exige que w soit au moins égal à
-que nous prendrons maintenant pour vitesse angulaire minimum.
L'équation (a) ne sera donc applicable, qu'à partir de valeur A', et 0 donnée par
h la hauteur à laquelle doit s'élever le piston B pour que l'admission soit supprimée. On devra s'arranger de manière que h = z, pour w =
On a
= (b)
ed
d'où
pour laquelle BB' tendra à se déplacer, la vitesse
di
étant
nulle. Une première intégration donne :
(.2
dz
to,
)
-I71)
1)
4,0,2
(sin 20
sin 20',).
n
Le piston B sera sur le point de retomber. pour la. vainférieure 18o° donnée. par l'équation leur
2
1) (0'2 0',)
(r)
.2
(sin 20'9
1
11:
01 =
Enfin on aura, pour déterminer l'amplitude z, de Fas-
i) (0 la ) --z, =.1( 2\2W1 4)w9,, OE,'
g
. (0%
te (COS 20',
2,2 4.,' i
/
COS 20',
y,
1
sin y
y
/
S\ n'2
d' ou
y=
û la vitesse angulaire moyenne,
et
\/;
et que nous
supposerons ne pas dépasser 1/9, de manière à pouvoir en négliger le quarré, O., et 0, les valeurs de
2
2
Soient maintenant co, la vitesse angulaire maximum,
et fi', correspondant à w w
n.
y étant du même ordre de grandeur que L, nous aurons
0')) sin 20')).
E écart proportionnel maximum de
cin)
=_2n
Si maintenant nous posons
sin 20',)=-- o.
4wi
cination,
i"
-
ntl
cosà
019
sin 20, =-- sin
cos 21:4= COS