Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
264
THÉORIE DU RÉGULATEUR LARIVIÈRE
THÉORIE DU RÉGULATEUR LARIVIERE.
en remarquant que le cosinus varie très-peu lorsque l'arc est voisin de i8o degrés. On obtient ainsi comme seconde approximation
L'équation (i) ou se
(
20Q a'
1
,p242
n
Pour i/n=
permettra de déterminer le poids Q dès que l'on se sera donné r et une moyenne valeur de a, L'équation (c) devient pour (0 2
sin 20, = 4 (n-
(2)
1
(0,
-2)
+ Vn +sin V-.8
D'après cette formule on voit que A, doit peu différer de -, et l'on aura une première approximation en posant TC
(2')
Pour
sin 202 = 4) Vn + sin V8_
n'
ta
On trouve ainsi :
Pour 1/= 2/2,
Première approximation.
0', _-:-_ 8i° 25' 3o".
Pour '/ =-- 1/16,
0, = 62° 44' 0", 02 = 69° 38' 10",
Pour 1/,,=1/2
0, ,--- 75^ 44' 3o",
09 -=. 88° 29' 43".
0', = 86' i i' 55".
Soit maintenant 0, + 809 la seconde valeur approchée de 0,; la formule (2) donne, en négligeant le quarré de 0,: cos 20, ,
= (-1
n
n
0,)
ou tout simplement 1
2) n
(Tc
(),)'
1/16
78. 56, 28".
09 = 86° 32' 3".
0, étant à peu près le même dans les trois
cas, et différant peu de 16 degrés, un déplacement égal an-
gulaire a lieu pendant la chute du piston B, de sorte que l'appareil ne fonctionne ou les étranglements dans l'admis-
sion ne se produisent que pendant un cinquième ou un sixième de chaque demi-révolution. Ce résultat s'accorde très-bien avec l'observation ; chaque oscillation est, en effet, de très-courte durée.
La formule (d) donne maintenant 2\
S22
et enfin une seconde approximation en portant la valeur déduite de cette formule clans le second membre de l'équation (2).
0,
Pour 7,, = 722 02 = 89° 25' 451% L'écart 09
2
265
/7t)
4 çi
2)
1
1
h =(1
cos[ 21, COS 20
°1') (02
01) sin 202],
2
d'où l'on déduira la valeur qu'il faut donner à h.