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EXPLICATION DES PlIÉNOME,NES OPTIQUES ANOMAUX
dans le voisinage de la surface du cristal, il est très-aisé de voir que la coupe théorique sera représentée Pl. II, fig. 12. La lame coupe 8 des cristaux composants. Ceux qui corres-
pondent aux 4 plages centrales a, b, c, d ont leurs bases parallèles aux faces dodécaédriques parallèles aux côtés du
carré de la fig. 13. Les plans des axes optiques sont perpendiculaires à celui de la lame, et comme leur angle est
voisin de 90°, chacune des plages a, b, c, d se trouve presque perpendiculaire à l'un des axes optiques du cristal correspondant. On s'aperçoit très-vite qu'il en est effectivement ainsi en observant (avec des lames qui ne soient pas
trop minces) dans la lumière convergente des anneaux presque exactement centrés traversés par une barre noire. On s'en aperçoit encore en constatant que, dans la lumière parallèle, les plages a, b, c, d s'éclairent à peine en faisant varier l'azimut de la plaque, c'est-à-dire se comportent à peu près comme une matière monoréfringente. Comme d'ailleurs les plages e, f, g, h ne se comportent pas de la même façon, et que des lames appartenant à ces plages sont toujours disséminées au milieu des autres, on voit, dans les plaques parallèles aux faces du cube, des plages
qui paraissent monoréfringentes en même temps que d'autres plages biréfringentes. C'est sans doute cette observation
mal interprétée qui a donné lieu à la singulière théorie de Volger. En réalité, il n'y a, dans un cristal de boracite, aucune partie, si petite qu'elle soit, qui possède véritablement des propriétés monoréfringentes. La vérification de l'hypothèse paraîtra sans doute trèssuffisante ; je laisserai donc de côté un certain nombre de mes observations et je terminerai par la description des phénomènes présentés par une plaque parallèle à une face ce, c'est-à-dire tangente à une arête du dodécaèdre. Les fig. 15 et 14, Pl. I, montrent la coupe théorique. La fig. 15, P1.1, des-
sinée à la chambre claire, montre que la théorie se vérifie avec la plus grande netteté., La plage m s'éteint, comme
DANS DES SUBSTANCES CRISTALLISÉES.
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cela doit être, suivant bc. Les plages n et z doivent s'éteindre en même temps et à peu près suivant une droite un, inclinée de 25° environ sur la droite 48; l'expérience confirme encore cette déduction. Il ne saurait donc rester aucun doute. Un individu cristallin de boracite est un assemblage composé de 12 cristaux ayant la forme de pyramides dont le sommet est au centre du cristal et dont la base est une face du dodécaèdre rhomboïdal. Ces 12 cristaux se réduisent véritablement à 6,
puisque les 2 pyramides ayant respectivement pour bases les faces parallèles du rhombe peuvent être supposées ap-
partenir au même cristal. Chacun de ces 6 cristaux est orthorhombique ; l'un des axes binaire coïncide avec un axe binaire du cube ; les deux autres sont parallèles, l'un à un autre axe binaire, le second à un axe quaternaire du cube.
L'axe binaire qui coïncide avec la hauteur de la pyramide représente la bissectrice aiguë des axes optiques qui
s'ouvrent de go° environ dans un plan passant par la grande diagonale du rhombe de la base. Quant à la longueur des axes de la forme primitive, elle est naturellement très-voisine de celle qui conviendrait à un réseau cubique ; les rapports des axes du prisme orthorhombique sont donc à très-peu près les suivants :
a : b: = j
V2-
1.
Dans le système de notation adopté pour le prisme orthorhombique, les faces du cube seraient notées 01, celles de l'octaèdre a', celles qui limitent les pyramides intérieures 01, celles de l'hémiicositétraèdre (notées ordinairement a1) b1.
Les faces du pseudo-octaèdre al et celles du pseudoicositétraèdre b1 sont hémiédriques ; par suite de la dissymétrie de la molécule, le réseau de boracite possède donc l'un des deux genres d'hémiédrie propres au système ter-