Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
622
SUR LES MOTEURS ÉLECTRIQUES
l'espace deux époques distantes de 0, période des courants, on voit que F est une fonction périodique de t, de période O. Mais nous savons quelque chose de plus sur cette fonc
tion doublement périodique, eu égard aux relations qui existent entre les valeurs des courants dans les bobines successives. Si le point M se déplace de ratif de A, et A,. A,, et 0
, angle sépapq
et si en même temps t croit
de - M se retrouvera dans les mêmes conditions magné-
tiques à la fin qu'au commencement : car, au bout du 0 temps - le courant de la bobine A., est égal à celui qui était au commencement dans la bobine A,. le courant de la bobine A3 à celui qui était en A et ainsi de suite. 01 a donc
F(1+
(3)
t+ -C)q)-= F(X, t),
quels que soient ), et t. Dès lors, supposons que le rayon OM se déplace avec une vitesse angulaire uniforme -I
et voyons comment
p () variera h en fonction de t à l'extrémité de ce rayon mobile. Toutes les fois que t aura augmenté de ()-
aura
augmenté de 21r et F reprendra la même valeur : donc, Pq pour l'extrémité du rayon mobile, h est une fonction de t de période
623
A COURANTS ALTERNATIFS.
-o
qu'il a à toute époque à l'extrémité du rayon mobile, la relation devient
12=(,
6
- -11 ,
= (
1 2n,
o
p
"
et exprime la propriété énoncée.
Ce que nous disons de h, grandeur de la force, nous pourrions le dire exactement de l'angle -fi. que fait la direc-
tion de cette force avec le rayon OM, ou de son angle avec le plan de la figure.
Nous aurions pu d'ailleurs choisir autrement le point mobile M sur le rayon OM..
Nous aurions pu enfin choisir d'une autre manière quelconque la position initiale du rayon mobile.
Imaginons dès lors un observateur placé suivant l'axe du système, et ayant la faculté de voir le champ magnétique, c'est-à-dire la grandeur et la direction de la force magnétique en chaque point. Appelons fantôme magnétique ce qui apparaît aux yeux 'de cet observateur. Supposons que l'observateur tourne autour de l'axe avec une vitesse uniforme -
S'il dirige son regard
P
dans une directiOn fixe par rapport à lui-même, mais quelconque d'ailleurs, le fantôme qu'il voit varie périodiquement, et repasse par les mêmes aspects pour deux 0 instants quelconques à - d'intervalle. On peut donc considérer le champ magnétique comme
tournant tout d'une pièce autour de l'axe , avec une 1 27C
C'est d'ailleurs ce que fait voir l'identité (3), car si l'on y remplace l'angle ), par la valeur 1 27r
---P
,
vitesse - --, et comme affecté, pendant qu'il tourne, de P e 0 modifications périodiques de période Ce champ tournant, qui offre à un instant quelconque
une symétrie d'ordre p autour de l'axe, présente p q