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THÉORIE DE LA STABILITÉ DES LOCOMOTIVES
THÉORIE DE LA STABILITÉ DES LOCOMOTIVES
étant de 4 tours par seconde. On obtient ainsi la courbe M,,
'd'on se déduit la courbe N,. de la fig 8 (Pl. IV). La différence des ordonnées des courbes Md et N,. donne le moment total N5 pour_ le côté droit de la machine. En
pour le côté droit de la machine et la courbe Mg pour le côté gauche (*) (fig . 8, Pl. IV). Pour avoir le moment total, N, on sait qu'il faut ajouter à M,1 et à Mg, ou en retrancher, suivant le cas, le moment Nr de la force
centrifuge des pièces tournantes, et ce qu'on cherche, pour atténuer autant qu'il se peut le mouvement de lacet, c'est que N soit le plus petit possible. Le problème ainsi nettement posé se résout .par des tâtonnements faciles. Il faut faire 'en sorte que N. soit de et s'en rapproche en valeur absolue. signe contraire à Or, le moment de la force centrifuge des pièces tournantes, pour le côté droit de la machine, et en supposant les roues sans contrepoids, a la valeur suivante : _= 93,76 cos a ± 25,2 cos (cf, + a).
Le preMier terme du second membre est presque constamment de même signe que M,, ; le second terme,
étant voisin de 180°, est ordinairement de signe contraire ; mais, comme il est plus petit que le premier, N,. est au total de Même signe que Md. C'est le contraire qui devrait être. D'oit résulte la nécessité de disposer des contrepoids sur les roues motrices. Nous placerons un contrepoids de 140 kilogrammes sur
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.
'déplaçant toutes les courbes de 75-, j'obtiens le moment
pour le côté gauche et, finalement, la résultante N pour l'ensemble.
Le moment maximum tend à faire tourner la machine
de droite à gauche et est égal à 2.724. Il est près de la moitié de celui que nous avons constaté plus haut pour les machines à cylindres extérieurs, bien que la pression
'de marche soit de 14 kilogrammes au lieu de 10, et la puissance d'environ un tiers plus élevée.
Reste à voir si nous n'avons pas sacrifié l'équilibre vertical par l'application de nos contrepoids. La composante de la perturbation verticale dans le plan de la roue est pour le premier. essieu (essieu coudé) = 39,9 cos a ± 52 cos (a + y) + 24 cos (a
y ± 46°) ;
ce qui se réduirait à
=
36,1 cos 2,
si la manivelle BP et les contrepoids du . premier essieu étaient à180° de la manivelle HP. La perturbation est plus élevée pour le second essieu et égale à: .
chaque roue du second essieu moteur, à 180° de la manivelle motrice HP, et un contrepoids de 30 kilogrammes sur chaque roue du premier essieu, faisant un angle '7 -I-- 23° avec la direction de la manivelle motrice HP, ou un angle
de 46° avec la manivelle BP. Le moment N,. sera alors: N,. = 8,76 cos z + 25,2 cos (a ± + 18 cos (a ± ± 46°) ; (*) Les moments sont rapportés au centimètre carré de section du cylindre à. haute pression Cette section étant de 0"2,0908, il faut multiplier les ordonnées, comptées en centimètres, par 908 pour avoir les vraies valeurs des moments.
39 cos a.
Pour la vitesse de 6 tours par seconde, ou de 135',7 à l'heure avec des roues de 2 mètres, F. 5.656 kilogrammes. Si donc la charge de l'essieu est de '14 tonnes, la vitesse
limite pour laquelle l'adhérence des roues motrices peut disparaître complètement est d'environ 135 kilomètres à l'heure. L'équilibre vertical est, on le voit, satisfaisant. Tome X, 1896.
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