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THÉORIE DE LA STABILITÉ DES LOCOMOTIVES
THÉORIE DE LA STABILITÉ DES LOCOMOTIVES
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La force de frottement J égale à /12) (P, poids adhérent;
certain angle dei
f, coefficient de frottement) et directement opposée. au
de, =TV x CO X dt,
glissement élémentaire fait avec l'essieu un angle ;J., dont
de sorte que le point G, considéré comme un point de l'axe normal à l'essieu, viendrait, non en G', mais en G". Le fait de la solidarité de plusieurs essieux parallèlles empêche
que G vienne en G'. Il doit donc se produire un glissement de l'essieu considéré, puisqu'il n'effectue pas réellement autour de son centre la rotation qui résulterait
la tangente est:
tg = e (d0 /d0 d0i) La valeur de tg p. est maxima lorsque do est très grand
par rapport à dol et est alors égale à 7, d'où il s'ensuit
du roulement parfait.
que la force J est .alors perpendiculaire à la droite joignant
parfaitement, à moins que l'axe de la locomotive ne coïncide
le point de- contact A' de la roue avec le rail au centre de gravité. 90° et la force J est o, tg p. = oo, p. Lorsque dO dans la direction A'L du rail. Par conséquent, lorsque do est positif, c'est-à-dire
La conclusion, c'est que, dans la translation d'un train d'essieux parallèles, aucun d'eux ne peut rouler avec l'axe de la voie.
Le glissement a pour effet de remettre l'axe de la position O'G" dans la position O'G', ce qui fait passer l'essieu de la position 1, qu'il prendrait, s'il était seul, dans le roulement parfait, à la position 2. Il y a donc un
glissement longitudinal en arrière égal à ed01; il n'y a pas de glissement transversal. Si on appelle la distance de G à l'axe de la voie et I la
distance OG, le glissement, dû à ce que le roulement parfait ne se produit pas, a pour valeur : ed01 = e.
(z + 10) dt
wy + 10) dt.
Si maintenant l'angle 0 augmente de do par rotation autour de G, l'essieu passe de la position 2 à la position 3, et le point 0' vient en 01. Il y aura donc un glissement longitudinal égal à ede et un glissement transversal égal à ido. Les deux composantes du glissement élémentaire sont donc :
longitudinalement latéralement
e (d°, 1d0.
dO)
lorsque 0 augmente, la foi-Ce de frottement de la roue A est, comprise dans l'angle DA'L (DA' normale à A'Gr'), et son
moment par rapport à l'axe vertical passant par G' est compris entre /Pd (d = AG) et fPe (e, demi-largeur de la voie). Ce moment est, dans tous les cas, opposé au mouvement de rotation tendant à augmenter O.
Lorsque 0 diminue et que do est négatif, deux cas peuvent se présenter, suivant que di), est positif ou négatif, c'est-à-dire suivant que le centre de l'essieu se trouve d'un côté ou de l'autre de l'axe de la voie. Supposons qu'on ait le cas de la
fig.
4. La valeur de tg p. est
négative tant que d0 est plus petit que d01 eu valeur abso-
lue, et la force J se trouve dans l'angle EA'L. Lorsque f10 do,, tg p. o, et la force a la direction A'E. Le moment de la force J est favorable à la rotation tant que J se trouve dans l'angle LA'F, et défavorable quand elle est dans l'angle FA'E. Enfin, lorsque do est très grand
en valeur absolue, la force de frottement est dirigée suivant A'D'.