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NOTE
SUR
LE
REGIME
DES
MOTEURS
A
EXI'LOS
NOTE
obtenons :
SUR LE
REGIME
DES
MOTEURS
A EXPLOSION
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composition constante. C'est en raison de ce l'ait que les calculs ci-dessus présentent quelque intérêt.
{p
J(, tT _,) m) „ ^
VdV = )L
±
Durée de la propagation. — Nous avons montré succinctement que, dans certains cas défavorables, la combustion
•*'i
d'un mélange défectueux pouvait rester incomplète, et
D'où il résulte en intégrant :
qu'on raison
des
oscillations
ultra-rapides
de certains
pistons, la déflagration pouvait ne pas avoir le temps de se propager V
1
1
jusqu'à l'extrémité de la
masse gazeuse.
Essayons d'évaluer la durée de ce phénomène, en suppo-
I
sant que la vitesse de propagation soit proportionnelle Nous ferons la même observation que dans le cas précec vient. La formule est générale à la condition d'appeler
au temps. L'allumage aura lieu au fond de la chambre de
P', et V, la pression et le volume au début de la période
cylindre moteur. La déflagration se propagera proportion-
considérée. Durant latin du deuxième temps, P'|Y 'i s'ap-
nellement au temps, sous la forme d'une onde qui, dans
pliquent au début de l'explosion (fin de la compression!.
le cas de nos figures, ira de la gauche vers la droite.
A la fin de cette période, A' esi égal à donner
JAX ,
donc (g)
supposée
En admettant
la pression correspondante P' 2 -
Par raison de symétrie, désignons par Vg le volume
détonation,
JAX.
cédente devient :
(g )
l'allumage ait
prolongeant
le
lieu sur plusieurs
cette onde pourra être confondue avec un plan, pourvu que nous soyons en présence d'un milieu homogène. Avec un point d'allumage unique, on devrait supposer cette onde
p
que
et
points répartis sur le fond de la chambre de détonation,
Pour la troisième oscillation du piston, la relation pré-
mw (y —
cylindrique
(nï —
î^ry0
i)
(P2
P3 2 ) = -il— v,;p-r
d un certain
sphérique temps
au début, et ce n'est qu'au bout
qu'on pourrait confondre
avec
un
plan l'élément sphérique de rayon sans cesse croissant se déplaçant dans le cylindre. Mais, en imaginant plu-
Nous ne suffit de
poursuivrons
pas cette étude, dont il nous
montrer la complexité. Des
expériences pré-
sieurs points d'allumage convenablement répartis, l'onde deviendra l'enveloppe
de surfaces
sphériques.
Or,
si
cises sont nécessaires, caria question est encore obscure,
l'allumage a lieu au même moment sur tous les points,
et l'on ne doit accorder qu'une confiance fort limitée aux
et, si le milieu est homogène, on pourra très vite con-
diagrammes obtenus jusqu'à ce jour avec la plupart des
fondre cette enveloppe avec un plan. Comme nous l'avons vu, la phase de détonation com-
appareils enregistreurs. Ces développements impliquent l'homogénéité du gaz
porte deux périodes, l'une de compression due à l'action
évoluant sous le piston, ce qui n'est point rigoureusement
du piston et à l'expansion du gaz, l'autre complexe, dans
le cas. Toutefois, il semble résulter de l'expérience que
m espace sans cesse grandissant, par suite du déplace-
les mélanges se comportent à peu près comme un gaz de
ment
positif du piston.
Dans la
formule
générale
on