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THÉORIE
DES
MOTEURS
A
GAZ
ET
A
PÉTROLE
D'autre part, soit M 2 ' et M 2 les chaleurs de combustion à température T,' et T2 . On a : M 2 =M ( +(c-C) (T2 — T,,) = M, + (c - c') (T£ — T<).
c Or nous avons vu que -,
1 = ->
À
est en général < 1 ;
donc Mâ > M 2 , puisque T 2 < T 2 . Par conséquent : 'ti-Ti >
THEORIE
DES
MOTEURS
A
GAZ
ET
A
PÉTROLE
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posées uniformes du gaz et les températures de la paroi, on aura deux courbes analogues aux courbes ci-contre. Par conséquent, lorsque le piston va de a à b, les gaz reçoivent de la chaleur de la paroi; de b en c, ils en perdent, et de c en d, ils en gagnent. Mais, en général, la perte totale est positive. Dans ce cas, on peut concevoir des diagrammes ayant un rendement supérieur à celui du moteur parfait à courbes adiabatiques.
T 3 -T 2 .
Les différences d'ordonnées du cycle AB'G'D' sont plus grandes que les différences d'ordonnées du cycle A,BCDj. Donc : aire A,BCD 1 < aire ABCD' ; par suite a fortiori : aire
ABCD
< aire
AB'C'D',
ce qu'il fallait démontrer. Ceci est le cas des moteurs dont les parois sont supposées infiniment minces et en contact avec l'air extérieur dont la température est constamment plus petite que celle du cycle. Dans ce cas, le moteur théorique à combustion instantanée, à parois réfractaires, serait l'idéal. 28. Mais, dans les moteurs réels, il y a des échanges avec l'extérieur qui changent de signe pendant la durée du cycle : En effet, la paroi du cylindre en contact avec les gaz a une température variable, mais dont la variation est moins considérable que celle de la température des gaz. Ainsi, si on porte en ordonnées les températures sup-
a v FIG. 12.
En effet, soit ABCD le premier moteur à combustion instantanée, mais subissant des pertes par les parois. Soit Q la perte totale. Soit AB'C'D' le moteur parfait sans perte. On a : AE C ==M( — Q —
c
(T j — T,) ;
pour le cycle parfait : A©/ = M, - c(Tj — T,),
d'où : A (G e — S/) =
c
(T.( - T 4 ) - Q.
Imaginons connue, pour le premier moteur, la loi de pertes de chaleur par les parois en fonction de v .