Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
56$
BASES
D
'Y NE
THÉORIE
MÉCANIQUE
DE
1. "ÉLECTRICITÉ
xj, T et t dépendent de la position du; point Ça, y. si), 2 0 par conséquent de m. Mais nous pouvons admettre, en première approximation, qu'il n'y a qu'une seule période tj, qui est celle de la déformation périodique de l'atome 1, et une seule période qui est celle de lav •déformation périodique de L'atome 2. t aura aussi, une 0 valeur unique, qui dépendra, de la différence de phase •des deux oscillations, à l'origine des temps. T et ( 2 0 étant dès lors considérés comme des coefficients constants , les facteurs sin27
■k,
cm
^-JL, seront les mêmes pour
toutes les valeurs de m. On pourra donc écrire le travail total exercé à un instant donné par L atome 1 sur ton, les points matériels de l'atome 2 : cos 2 J: T 1 l.
Les deux sommes S se rapportent toutes les valeur, de m.. Ce sont donc des coefficients constants, et 1 intégrale dt prend la forme
du travail
JE
A cos 2 E
B sin 2*
avec A et B constants. Le terme /A nule au bout d'une période s'écrire
J
|[ si n2
^ t) +
COS
2^ dt s'an-
Le second terme peu* i
+ Sin2
i
^^)> -
Ce terme s'annulera encore, à moins que l'on ait cas où il prend la valeur Cl.
<
T,
= #
BASES
D'[]NE
THÉORIE
MÉCANIQUE
DE
L':ÉLECTRICITÉ
569
Ainsi, pour que l 'atome 1 puisse transmettre de l'énergie à l'atome 2, il faut que les deux atomes subissent une ^déformation périodique synchronique. Cette condition s'applique aussi bien àda transmission d'énergie par conductibilité que par rayonnement. .Dans le cas des radiations, la périodicité des phénomènes est bien constatée ;. le mouvement oscillatoire paraît avoir son origine dans la source d'énergie et se propage dans les corps traversés par le rayonnement. Dans les corps conducteurs, Hétat oscillatoire n'est pas apparent, mais il est également. nécessaire à la propagation de l'énergie. Chaque trajectoire d'atome doit dépendre d'un paramètre, variant périodiquement et faisant varier le potentiel. Si le corps est susceptible d'acquérir de d'énergie, cet état d'oscillation s'explique sans difficulté : chaque atome se unet alternativement en équilibre de température avec l 'atome d'aval et l'atome d'amont. Dansle corps d'énergie invariable, cette oscillation entre deux états d'équilibre est impossible. Ce mode de propagation de la chaleur manquera ; elle ne pourra se transmettre que par rayonnement. 16. Invariabilité de l'énergie dans les diélectriques. — Un système où le produit V9 est rigoureusement constant ne pourra recevoir d : énergie par aucun moyen ; il semble donc, que, s'il est mauvais conducteur de la chaleur, il ne pourra pas non plus recevoir d'énergie électrique. L'expérience nous montre que les corps isolants pour la chaleur le .-sont habituellement pour l 'électricité. La règle n'est pas absolue; mais les théorèmes précédents sont fondés sur des données trop abstraites pour qu'on puisse leur demander autre chose qu'une interprétation très générale des phénomènes, -sans tenter une explication détaillée. Une objection beaucoup plus grave vient des propriétés fondamentales de l'électricité, admises dans tout ce qui précède : .ce qui est constant, dans le diélectrique, ce