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ÉTUDE DES VENTILATEURS CENTRIFUGES
ÉTUDE DES VENTILATEURS CENTRIFUGES
deux tubes de manomètres précédents (assez pour ne pas goner sensiblement le mouvement du filet fluide, assez peu pour ne pas trop s'éloigner du point voulu), la seclion d'ouverture d'un troisième tube de manomètre, perpendiculairement à la direction de l'axe longitudinal du cylindre-ajutage (le tube allant d'abord, dans l'ajutage, un peu vers l'ouïe du ventilateur, et se retournant ensuite pour sortir de l'ajutage par sa périphérie et aller extérieurement jusqu'au manomètre correspondant, ainsi d'ailleurs que les deux tubes précédents"). En effet, comme alors on aura, pour le troisième manomètre : A/ - ;
— ^j^ï- 1
on en déduit
vr
( t\ — h,'- ) .
Travail de l'air. — Dès lors, l'expression du travail (T) du fluide entrant dans la section circulaire d'orifice de l'ajutage cylindrique devient : T = 2,
f r • itiSf . fâl.(h±2c„
k
f) . dr.
0
Toutes les quantités constituant cette expression, sauf seulement encore 5,., sont, les unes connues, les autres. facilement déterminâmes, en autant de points que l'on veut, par simples lectures sur les trois manomètres que
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seulement de la nature, delà pression et de la température extérieures du fluide aspiré, plutôt que d'introduire dans les formules une complication inutile pour la pratique, ses variations dans le ventilateur no donnant que des différences insignifiantes, inférieures aux erreurs (inévitables) d'observation. Si pourtant on voulait tenir compte des variations de S,- dans le ventilateur, il faudrait avoir égard à deux circonstances qui y modifient sa valeur quand le fluide aspiré est compressible et qui sont : 1° la diminution de pression du fluide, qui, — en désignant par p sa pression barométrique (en millimètres de mercure) dans l'espace précédant le ventilateur, là où le gaz, encore immobile, a une pression uniforme, —■ est devenue (en millimètres d'eau) 13,6 .p — A,-; 2° la diminution de sa température en raison de sa dilatation, diminution d'ailleurs moindre que s'il n'absorbait pas plus ou moins de la chaleur ambiante. Si sa température demeurait constante, sa seule caloricité augmentant par absorption plus considérable de chaleur ambiante, sa densité en chaque point — en désignant par S sa densité (en kilogrammes par mètre cube) dans l'espace où il est encore immobile — serait : 8^ -. . o •
13,6 . p — A,. 13,6 .^j
13,6 . p)
j'ai dits. Influence de la densité du fluide. — Quant à î,., il est certain que, rigoureusement parlant, il doit, pour un fluide qui n 'est pas incompressible, varier aussi avec r, en même temps que i\. ; mais on sait, et la suite de ce mémoire confirmera, que ses variations dans l'intérieur d'un ventilateur sont d'un ordre qui les rend pratiquement négligeables, et qu'il vaut mieux dès lors l'y considérer comme invariable dans tout le ventilateur et admettre simplement sa valeur en chaque point comme résultant
Si, au contraire, sa caloricité restait constante, sa température seule diminuant (c'est-à-dire s'il n'absorbait pas de chaleur ambiante), sa densité en chaque point [d'après ce qui est dit à ce sujet dans le Cours des machines professé à l'École des Mines de Paris par Gallon] or (Dunod, éditeur, 1873, tome I , au bas de la page 304) serait, conformément à la loi de Laplace,
13,6. p
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V
13,6. py