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EXPÉRIENCES SDR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE
Quant aux variations de la pression résultant du passage de ces ondes, elles se déduisent, par exemple, de la courbe (pw) relative à l'air. On remarquera qu'une onde condensée directe se propageant du gaz brûlé vers l'air (w { >o), c'est-à-dire d'un milieu moins dense vers un milieu plus dense, donne naissance à une onde réfléchie dans le gaz et à une onde directe dans l'air, toutes deux Condensées ; une onde dilatée donnerait de même deux nouvelles ondes dilatées ; l'augmentation de poids spécifique du milieu équivaut à ce point de vue à une réduction de la section de la galerie, et les formules que nous venons d'établir sont semblables à celles que nous trouvions pour la réduction de section, le coefficient k de réduction étant' remplacé ici par 'le coefficient * qui est, au facteur
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près, le rapport des
racines carrées des poids spécifiques. Inversement une onde passant du milieu dense, l'air, dans le milieu léger, gaz brûlés, donné une onde directe de même nature dans le milieu léger et une onde réfléchie de nature contraire dans le milieu dense ; c'est l'équivalent de ce qui se passe dans le cas d'un élargissement de section de la galerie. Le passage de ces ondes ayant modifié la pression et la vitesse d'entraînement du milieu dans lequel se propage la combustion, il peut en résulter des variations de X et C et, par suite, de nouvelles ondes complémentaires que nous savons calculer. On remarquera enfin que les lois de passage d'une onde d'un milieu dans un autre s'appliquent également au cas où les deux gaz de poids spécifique différent sont simplement juxtaposés, sans qu'il y ait de combustion; il suffit de supposer que C = o ; c'est simplement un cas particulier du problème ci-dessus envisagé, et les formules sont identiques.
ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS
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Application au cas de la propagation dissymétrique, avec détente en arrière de la flamme. — Revenons maintenant aux lois de propagation de la combustion, que nous étudierons dans deux cas types. Nous supposerons en premier lieu que la galerie est illimitée de part et d'autre de la région où s'effectuera la combustion et ne comporte pas de variations de section, résistances ou autres causes susceptibles de renvoyer des ondes réfléchies ; d'un côté de la tranche où va commencer la combustion, il n'y a que des gaz ayant le poids spécifique et le coefficient t g des gaz brûlés ; de l'autre côté est de l'air frais ; à l'instant initial où la combustion commence, l'ensemble est au repos. Il est inutile de dire que ces suppositions ne correspondent exactement à aucun exemple d'application; elles n'ont d'autre objet que de nous permettre de mieux saisir les lois que nous appliquerons ensuite à des cas, plus complexes, mais plus réels. La combustion commencé et est caractérisée par C et X ; nous pouvons considérer ce début comme une variation à partir de C = o et X = 1 ; deux ondes divergent de la zone de combustion ; celle qui se propage dans l'air, sens , . . (X — 1)C , , , positif, a pour entraînement w a — —-— ; X est superieur à l'unité ; C est positif; p. est positif et même supérieur à l'unité ; donc w a est une onde condensée. Du côté Ades gaz ,brûles, , P-(X — 1) C , , , M on a w g — ■ ^ — ; c est une onde inverse, à entraînement négatif ; c'est donc encore une onde condensée. La combustion élève la pression et refoule l'air et le gaz. Précisons les idées par quelques chiffres ; soit 0=8 mètres par seconde ; cela veut dire, non pas que la flamme progresse dans l'espace . avec une vitesse de 8 mètres par seconde, mais que la masse d'air frais et de